Gradientenfeld

Gradientenfeld

(Weitergeleitet von Potentialfeld)

Ein Gradientenfeld oder konservatives Feld ist ein Vektorfeld, das aus einem Skalarfeld durch Differentiation nach dem Ort abgeleitet wurde, bzw. – kürzer formuliert – der Gradient des Skalarfelds. Dieses Vektorfeld hat die Eigenschaft, dass sein Kurvenintegral wegunabhängig ist.

Zur besseren Abgrenzung zwischen dem Gradienten als mathematischem Operator und dem Resultat seiner Anwendung bezeichnen manche Autoren die Vektoren, aus denen sich Gradientenfelder zusammensetzen, auch als Gradientvektoren,[1] andere dagegen mit Blick auf die Potentiale, aus denen sie sich herleiten, als Potentialvektoren[2].

Analog verwendet die überwiegende Zahl der Autoren den Begriff Potentialfeld nicht für das skalare Feld des Potentials selbst, sondern das sich aus ihm ableitende Gradientenfeld[3][4].

Definition

Es gibt mehrere äquivalente Definitionen:

  1. Ein Vektorfeld F:rF(r) heißt Gradientenfeld, wenn es ein Skalarfeld Φ:rΦ(r) gibt, sodass gilt:
    F(r)=Φ(r)
  2. Das Kurvenintegral ist wegunabhängig: Der Wert des Kurvenintegrals entlang einer beliebigen Kurve S innerhalb des Feldes ist nur von ihrem Anfangs- und Endpunkt abhängig, nicht dagegen von ihrer Länge.
  3. Kurvenintegrale über eine beliebige geschlossene Randkurve S ergeben immer Null:
    SF(r)dr=0

Hier wird mit der Gradient bezeichnet. Φ nennt man das zu F gehörige Skalarpotential oder einfach kurz das Potential des Gradientenfelds F.

Der Begriff Potential darf nicht mit dem physikalischen Begriff des „Potentials“ verwechselt werden, mit dem die Fähigkeit eines konservativen Kraftfelds bezeichnet wird, einen dem Feld ausgesetzten Körper eine Arbeit verrichten zu lassen. Physikalische Potentiale sind dabei stets auch Potentiale im Sinne der Mathematik, wenn damit die entsprechenden Ortsfunktionen (Felder) und nicht nur deren Funktionswerte gemeint sind. Jedoch ist umgekehrt nicht jedes mathematische Potential auch eines im oben genannten physikalischen Sinn, etwa das der potentiellen Energie[5] oder das Geschwindigkeitspotential.

Beispiele

Beispiele von Potential- und Gradientenfeldern in der Physik
Skalarfelder (Potentialfelder) (gelb):
VG - Gravitationspotential
Wpot - potentielle Energie
VC - Coulomb-Potential
Vektorfelder (Gradientenfelder) (cyan):
aG - Gravitationsbeschleunigung
F - Kraft
E - elektrische Feldstärke

Leitet man das Feld der potentiellen Energie Wpot(r), wie in der nebenstehenden Abb. gezeigt, nach dem Ort r ab[1], erhält man den Energiegradienten Wpot(r), also ein Vektorfeld, dessen einzelne Vektoren dabei in die Richtung der jeweils stärksten Zunahme von Wpot(r) an der Stelle r zeigen. Dem Prinzip des kleinsten Zwanges folgend, sind die diesem Gradienten entgegengesetzten Vektoren Wpot(r) nichts anderes als die jeweils in Richtung des steilsten Gefälles von Wpot(r) zeigenden „rücktreibenden“ Kräfte FG (Gravitationskraft) und FC (Coulombkraft)

FG=Wpot(r)bzw.FC=Wpot(r).

Division des Energiegradienten Wpot(r) durch die Skalare m bzw. q liefert analog die Potentialgradienten VG(r) (Gravitationspotential) und VC(r) (Coulomb-Potential), deren einzelne Vektoren dabei abermals in Richtung der jeweils stärksten Zunahme des Potentials an der Stelle r zeigen. Die ihnen entgegengesetzten Vektoren aG und E

aG=VG(r)bzw.E=VC(r)

heißen Gravitationsbeschleunigung bzw. elektrische Feldstärke.

Vorzeichen

Handelt es sich bei dem zugrundeliegenden Skalarpotential auch um ein Potential im physikalischen Sinne (s. o.), beschreibt es also ein tatsächliches physikalisches Arbeitsvermögen, wird das sich aus ihm ergebende Gradientenfeld, wie gerade begründet, stets mit einem (der Zunahme des Betrags von r entgegengesetzten) negativem Vorzeichen geschrieben. Bei Skalarfeldern dagegen, die sich nur mathematisch wie Potentiale verhalten, etwa dem Strömungs- oder Geschwindigkeitspotential, das damit auch keine potentielle Energie repräsentiert, ist das Vorzeichen seines Gradienten undefiniert und wird für gewöhnlich positiv gewählt:

Kraft - Potentielle Energie: F(r)=Wpot(r)
Elektrische Feldstärke - Coulomb-Potential: E(r)=VC(r)
Gravitationsbeschleunigung - Gravitationspotential: aG(r)=VG(r)
aber
Geschwindigkeit - Geschwindigkeitspotential: v(r)=+Φ(r)

Integrabilitätsbedingung

Ist URn eine offene und einfach zusammenhängende (zum Beispiel sternförmige) Menge und F:URn stetig differenzierbar, so ist F genau dann ein Gradientenfeld, wenn die Integrabilitätsbedingungen

Fixj=Fjxi für alle i,j{1,,n}

auf U erfüllt ist. Die Aussage erhält man als Spezialfall aus dem Poincaré-Lemma.

Im Zwei- und Dreidimensionalen lauten die Integrabilitätsbedingungen:

  • Für R2: F1x2=F2x1
  • Für R3: F1x2=F2x1, F1x3=F3x1 und F2x3=F3x2 [6]

Äquivalent dazu ist in beiden Fällen die Bedingung der Wirbelfreiheit rotF=0, also dass die Rotation verschwindet.

Auf Gebieten, die nicht einfach zusammenhängend sind, sind diese Integrabilitätsbedingungen zwar notwendig, aber im Allgemeinen nicht hinreichend.

Wirbelfreiheit

Wie aus der Integrabilitätsbedingung folgt, sind Gradientenfelder rotations- bzw. wirbelfrei[2]

rot(gradΦ(r))=rotF(r)=×F(r)=0.

Wichtig zu beachten ist, dass die Umkehrung nicht immer gilt. Nicht alle wirbelfreien Felder sind Gradientenfelder, sondern nur diejenigen, deren Definitionsbereich einfach zusammenhängend ist.

Einzelnachweise

  1. 1,0 1,1 Grimsehl: Lehrbuch der Physik, Bd. I. Leipzig 1954, S. 579.
  2. 2,0 2,1 W. Gellert, H. Küstner, M. Hellwich, H. Kästner: Kleine Enzyklopädie Mathematik. Leipzig 1970, S. 547.
  3. §4 Potentialfelder. (PDF; 1,8 MB) In: Mathematik für Ingenieure III. WS 2009/2010, Universität Kiel.
  4. Albert Fetzer, Heiner Fränkel: Mathematik 2: Lehrbuch für ingenieurwissenschaftliche Studiengänge. Springer, Berlin/Heidelberg, S. 322.
  5. W. Gellert, H. Küstner, M. Hellwich, H. Kästner: Kleine Enzyklopädie Mathematik. Leipzig 1970, S. 742.
  6. K. Königsberger: Analysis 2. 5. Auflage. Springer, 2004, ISBN 3-540-20389-3, Korollar S. 193.