Zentripetalkraft

Zentripetalkraft

Die Zentripetalkraft wird durch die Kufen übertragen.

Die Zentripetalkraft (auch Radialkraft) ist die äußere Kraft, die auf einen Körper wirken muss, damit sich dieser im Inertialsystem auf einer gekrümmten Bahn bewegt.^[1] Die Zentripetalkraft ist zum Mittelpunkt des Krümmungskreises gerichtet und steht senkrecht auf dem Geschwindigkeitsvektor im Inertialsystem. Die Zentripetalkraft genügt dem Prinzip von Actio und Reactio, da zu ihr eine Gegenkraft an einem anderen Körper existiert. Der Zentripetalkraft setzt der Körper den Trägheitswiderstand (Zentrifugalkraft) mit gleichem Betrag und umgekehrtem Vorzeichen entgegen.

Ohne diese Kraft würde sich der Körper nach dem Trägheitsgesetz gleichförmig in Richtung des momentanen Geschwindigkeitsvektors (dem Tangentialvektor der Bahn) bewegen, wie dies z. B. bei Funken beobachtet wird, die sich von einer Schleifscheibe ablösen.

Die Bewegung auf einer vorgegebenen Bahn, z. B. bei Achterbahnen oder im Straßenverkehr, erfordert eine Zentripetalbeschleunigung (auch Radialbeschleunigung), die sich aus den momentanen Werten für den Krümmungsradius der Bahn und die Geschwindigkeit ergibt.^[2] Die dafür notwendige Zentripetalkraft ist das Produkt aus dieser Zentripetalbeschleunigung und der Masse des Körpers.

Abweichend von der hier wiedergegebenen modernen Definition ist in älteren Texten Zentripetalkraft oft die Bezeichnung für die Kraft, mit der ein feststehendes Kraftzentrum die Körper anzieht. Dies wird heute als Zentralkraft bezeichnet.

Etymologie und Begriffsgeschichte

Der Begriff Zentripetalkraft leitet sich von petere (lateinisch für streben nach, sich begeben) ab. Er wurde als vis centripeta von Isaac Newton eingeführt.^[3] Den Namen prägte Newton als Gegensatz zu der von Christian Huygens zuvor eingeführten Zentrifugalkraft.^[4][5] Newton verstand darunter allerdings das, was heute Zentralkraft heißt. Bei nicht genau kreisförmigen Bahnen bedeutet das einen Unterschied.

Unterschied von Zentripetalkraft und Zentralkraft

Zentralkraft

Während eine Zentralkraft stets auf den gleichen Punkt (oder von ihm weg) gerichtet ist, zeigt die Zentripetalkraft zum Mittelpunkt des momentanen Krümmungskreises. Nur bei einer reinen Kreisbewegung ist die Zentripetalkraft eine Zentralkraft. Bei einer elliptischen Planetenbahn z. B. ist die Zentralkraft an jedem Punkt auf das feststehende Kraftzentrum gerichtet, das in einem Brennpunkt der Ellipse steht. Eine Zentralkraft kann am Ort des Körpers stets zerlegt werden in die zwei rechtwinkligen Komponenten Zentripetalkraft und Tangentialkraft. Die Zentripetalkraft ist zum momentanen Zentrum der Bahnkrümmung gerichtet und ändert an der Geschwindigkeit des Körpers nur die Richtung. Die Tangentialkomponente ändert an der Geschwindigkeit nur den Betrag, was z. B. bei Planeten die Ursache dafür ist, dass sie sich nahe der Sonne schneller bewegen als in größerer Entfernung.

Beispiele

• Wenn ein Auto eine Kurve durchfährt, ist dies nur dadurch möglich, dass eine zur Innenseite der Kurve gerichtete Zentripetalkraft wirkt. Sie ergibt sich aus der Summe der Seitenkräfte, die zwischen Reifen und Fahrbahn entstehen und auf das Fahrzeug einwirken. Fehlt diese Kraft (z. B. bei Glatteis), so bewegt sich das Auto geradlinig weiter, wird also aus der Kurve getragen. Der Fahrzeuginsasse bewegt sich auf der gleichen Kreisbahn wie das Auto, weil der Sitz auf ihn eine Zentripetalkraft ausübt.
• Die Erde bewegt sich (annähernd) auf einer Kreisbahn um die Sonne. Diese Kreisbewegung wird durch die von der Sonne auf die Erde ausgeübte Gravitationskraft verursacht, die in dieser Näherung sowohl eine Zentralkraft als auch eine Zentripetalkraft ist. Genauer betrachtet ist die Erdbahn, wie die Bahnen aller Planeten, keine Kreisbahn, sondern eine Ellipsenbahn (sofern man von den kleinen Störungen durch die Gravitation des Mondes und der anderen Planeten absieht). Die Gravitation zeigt als Zentralkraft auf die Sonne, die sich in einem der Ellipsenbrennpunkte befindet. Diese Zentralkraft weicht leicht von der Zentripetalkraft ab, die zum momentanen Zentrum der Bahnkrümmung zeigt. Die Differenz zwischen Zentralkraft und Zentripetalkraft ist eine Tangentialkomponente, die dafür sorgt, dass die Erde sich in Sonnennähe (im Perihel) schneller bewegt als in Sonnenferne.
• Bewegen sich Elektronen senkrecht zu einem homogenen Magnetfeld, so werden sie durch die Lorentzkraft senkrecht zur Richtung der Bewegung und des Magnetfelds in eine Kreisbahn abgelenkt. In diesem Beispiel ist also die Lorentzkraft die Zentripetalkraft.
• Bei Luftwirbeln ist die Zentripetalkraft der Druckgradient, d. h. im Wirbelkern herrscht Unterdruck.

Mathematische Herleitung

Ein Punkt bewegt sich auf einer Kreisbahn. Für die Zeitpunkte $ t_{1} $ und $ t_{2} $ befindet sich der Punkt in $ P_{1} $ bzw. $ P_{2} $ (Momentaufnahmen). Die Geschwindigkeitsvektoren $ v_{1} $ und $ v_{2} $ veranschaulichen die Änderung der Bewegungsrichtung.

Einfache Herleitung

Bewegt sich ein Punkt mit gleichbleibender Bahngeschwindigkeit $ v $ auf einer Kreisbahn, so ist die Geschwindigkeit in jedem Moment senkrecht zum Radius $ r_{1}=r_{2}=r $ des Kreises gerichtet. Die nebenstehende Zeichnung veranschaulicht diese Verhältnisse für die Zeitpunkte $ t_{1} $ und $ t_{2}. $

Zunächst lassen sich die Zusammenhänge rein geometrisch betrachten: Der in der Skizze blau dargestellte Pfeil $ v'_{1} $ entsteht durch Parallelverschiebung des Pfeils $ v_{1}. $ Ihre Längen entsprechen der Länge des Pfeils $ v_{2}. $ Für die Längen dieser drei Pfeile gilt also:

$ v_{1}=v'_{1}=v_{2}=v $

Zudem sind die Dreiecke $ Q_{2}P_{2}Q_{1} $ und $ P_{2}MP_{1} $ ähnlich im geometrischen Sinn, denn:

• Sowohl $ v_{2} $ und $ v'_{1} $ als auch $ r_{2} $ und $ r_{1} $ sind jeweils Seiten eines gleichschenkligen Dreiecks.
• Die von den oben genannten Seiten eingeschlossenen Winkel $ \alpha $ sind gleich, weil die Schenkel der Winkel paarweise orthogonal sind: $ v_{2} $ ist orthogonal zu $ r_{2} $, und aufgrund der Parallelität von $ v_{1} $ und $ v'_{1} $ sind auch $ v'_{1} $ und $ r_{1} $ orthogonal.

Aus der Ähnlichkeit der Dreiecke $ Q_{2}P_{2}Q_{1} $ und $ P_{2}MP_{1} $ folgt:

$ {\frac {\Delta v}{v}}={\frac {\Delta s}{r}} $

Multipliziert mit $ v $ erhalten wir:

$ \Delta v=\Delta s\,{\frac {v}{r}} $

Eine Division durch die Zeitspanne $ \Delta t:=t_{2}-t_{1} $ ergibt:

$ {\frac {\Delta v}{\Delta t}}={\frac {v}{r}}{\frac {\Delta s}{\Delta t}} $,

Wird nun $ \Delta t $ hinreichend klein gewählt, so gilt:

• Der vom Objekt zurückgelegte Weg $ \Delta s $ entspricht einem Abschnitt auf der Kreisbahn, und $ {\tfrac {\Delta s}{\Delta t}}=v $ ist die Bahngeschwindigkeit des Objekts.
• Die Zentripetalbeschleunigung ist die Beschleunigung $ a_{\mathrm {Z} }={\tfrac {\Delta v}{\Delta t}} $ , die das Objekt in Richtung Kreismittelpunkt erfährt.

Dann strebt die Gleichung gegen:

$ a_{\mathrm {Z} }={\frac {v^{2}}{r}}=v^{2}\cdot \kappa $,

mit der Krümmung $ \kappa $ der Bahn. Ist nun das kreisende Objekt nicht nur ein geometrischer Punkt, sondern ein Objekt mit der Masse $ m $, so muss es eine Kraft geben, die das Objekt auf seiner Bahn hält. Die Kraft muss zum Kreismittelpunkt gerichtet sein und wird „Zentripetalkraft“ genannt. Nach dem 2. Newtonschen Gesetz gilt für den Betrag der Zentripetalkraft $ F_{\mathrm {Z} } $ somit:

$ F_{\mathrm {Z} }=m\,a_{\mathrm {Z} } $

Diese Zentripetalkraft wirkt auf jeden Körper mit der Masse $ m $, der sich mit der Geschwindigkeit $ v $ auf einer Bahn mit dem lokalen Krümmungsradius $ r $ bewegt.

Vektorielle Darstellung

Für einen Punkt, der sich auf einer beliebigen (glatten) Kurve im Raum bewegt, gibt es zu jedem Punkt der Bahn eine eindeutig bestimmte Schmiegkugel, so dass die Bahn bis zur 3. räumlichen Ableitung der Kugeloberfläche folgt. Der Mittelpunkt der Kugel ist der Krümmungsmittelpunkt. Er bestimmt zusammen mit der Bahntangente, die auch die Richtung des Geschwindigkeitsvektors $ {\vec {v}} $ angibt, die momentane Bahnebene. Diese schneidet die Schmiegkugel in einem Großkreis, auf dem sich der Punkt im betrachteten Moment im Zustand einer Kreisbewegung um den Krümmungsmittelpunkt befindet. Die Achse dieser Kreisbewegung steht in deren Mittelpunkt senkrecht auf der Bahnebene. Der Geschwindigkeitsvektor und der Vektor $ {\vec {r}} $ vom Krümmungsmittelpunkt zum Ort des betrachteten Punkts stehen senkrecht aufeinander und erfüllen zusammen mit dem Winkelgeschwindigkeitsvektor $ {\vec {\omega }} $ der Kreisbewegung die Gleichung

$ {\vec {v}}={\vec {\omega }}\times {\vec {r}} $.

Wenn der Punkt nicht in tangentialer Richtung beschleunigt wird, verschwindet die erste Ableitung von $ {\vec {\omega }} $. Die Beschleunigung $ {\vec {a}}={\frac {\mathrm {d} {\vec {v}}}{\mathrm {d} t}} $ zeigt dann zum Krümmungsmittelpunkt, und gibt die Zentripetalbeschleunigung $ {\vec {a}}_{\mathrm {Z} } $ an.

$ {\vec {a}}_{\mathrm {Z} }={\vec {\omega }}\times {\frac {\mathrm {d} {\vec {r}}}{\mathrm {d} t}}={\vec {\omega }}\times {\vec {v}} $.

Da die Vektoren $ {\vec {v}} $ und $ {\vec {\omega }} $ senkrecht aufeinander stehen, können die Beträge verwendet werden. Mit $ \omega =v/r $ ergibt sich für den Betrag der Zentripetalbeschleunigung dieselbe Gleichung wie oben:

$ a_{\mathrm {Z} }=\omega \,v={\frac {v^{2}}{r}} $.

Herleitung im kartesischen Koordinatensystem

Zunächst für eine gleichförmige Kreisbewegung eines Punktes mit Geschwindigkeit $ v $ auf einer Kreisbahn mit Radius $ r $: In einem xy-Koordinatensystem in der Kreisebene mit dem Ursprung im Mittelpunkt des Kreises hat der Punkt (bei geeigneter Wahl des Zeitnullpunkts und $ \omega ={\tfrac {v}{r}} $) die Koordinaten

$ {\vec {r}}={\begin{pmatrix}r\,\cos(\omega t)\\r\,\sin(\omega t)\end{pmatrix}} $.

Seine Beschleunigung ist die zweite Ableitung

$ {\vec {a}}={\begin{pmatrix}-\omega ^{2}r\;\cos(\omega t)\\-\omega ^{2}r\;\sin(\omega t)\end{pmatrix}} $.

Daher ist

$ {\vec {a}}_{Zp}=-\omega ^{2}\;{\vec {r}} $,

oder dem Betrag nach

$ a_{Zp}=\omega ^{2}\;r={\frac {v^{2}}{r}}=v^{2}\cdot \kappa $.

Diese Herleitung nutzt ein bestimmtes Koordinatensystem, um einen möglichst einfachen Weg darzustellen. Das Ergebnis ist aber eine Gleichung zwischen koordinatenunabhängigen Größen und gilt daher in jedem Koordinatensystem. Die Herleitung ist auch räumlich und zeitlich lokal und gilt daher für beliebig gekrümmte Bewegung und variable Bahngeschwindigkeit, wenn man für r den lokalen Krümmungsradius und für v die momentane Bahngeschwindigkeit einsetzt.

Anwendungen

Bei Bewegungsvorgängen im Alltag wird die Zentripetalkraft häufig durch Haftreibung übertragen. Bei Gleitreibung ist die Reibungskraft entgegen der Gleitgeschwindigkeit gerichtet und lässt eine kontrollierte Fortbewegung nicht zu. Die Zentripetalbeschleunigung muss hier die Bedingung:

$ a_{Zp}\leqq \mu \cdot g $

mit dem Haftreibungskoeffizienten $ \mu $ und der Erdbeschleunigung $ g $ erfüllen. Untersuchungen zeigen, dass bei normaler Fahrt mit einem Pkw eine Zentripetalbeschleunigung von 4 m/s² selten überschritten wird.^[6] Beim Motorrad entspricht dies einer Schräglage von etwa 20 Grad.^[7] Das ist auf trockener Fahrbahn noch weit von den physikalischen Grenzen entfernt, zeigt aber, dass der Mensch in der Lage ist, seine Geschwindigkeit so anzupassen, dass das Produkt aus Fahrgeschwindigkeit zum Quadrat und Krümmung in den genannten Grenzen bleibt.

Bei vielen Problemen kann die Bestimmung des Krümmungsradius vereinfacht werden. Wenn die äußeren Kräfte bekannt sind, liefert die Bewegungsgleichung $ {\vec {a}}={\vec {F}}/m $ Beschleunigung, Geschwindigkeit und Position des Massenmittelpunkts. Die Bahn, z. B. die Bewegung des Schwerpunkts eines Fahrzeugs, wird in der Projektion auf eine Referenzfläche betrachtet. In dieser ist die Komponente der Beschleunigung senkrecht zur Geschwindigkeit die gesuchte Zentripetalbeschleunigung. Im einfachsten Fall ist die Referenzfläche die x-y-Ebene des inertialen Bezugssystems.

Im Versuch wird die Beschleunigung meist in Komponenten eines fahrzeugfesten Koordinatensystems gemessen. Um die Beschleunigung parallel zur Referenzebene zu erhalten, muss der Anteil der Erdbeschleunigung der auf Grund des Wankwinkels in Querrichtung gemessen wird, korrigiert werden.

Einzelnachweise

Literatur

• Isaac Newton: Philosophiae Naturalis Principia Mathematica. Cambridge, London 1726, neu hrsg. v. Alexandre Koyré, I. Bernard Cohen. London 1971.
• David Halliday, Robert Resnick: Physics, Part I and II Combined. New York 1978, Third Edition, S. 59–62. ISBN 0-471-02456-2

Weblinks

Commons: Zentripetalkraft – Sammlung von Bildern, Videos und Audiodateien

• Video: Kreisbewegung, Zentripetalkraft und Gravitation. Günter Jakob Lauth (SciFox) 2019, zur Verfügung gestellt von der Technischen Informationsbibliothek (TIB), doi:10.5446/40455.