Quelltext der Seite Asphärische Linse

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Eine '''asphärische Linse''' ist eine [[Linse (Optik)|Linse]] mit mindestens einer von der [[Kugel]]- oder planen Form abweichenden [[Brechung (Physik)|brechenden]] Oberfläche. Durch die weitgehend frei formbare Fläche können [[Abbildungsfehler]] vermieden oder vermindert werden, die bei sphärischen Linsen unvermeidlich sind. Speziell kann man die [[sphärische Aberration]] völlig korrigieren. Die Fertigung einer asphärischen Fläche ist jedoch im Allgemeinen wesentlich aufwändiger als die einer sphärischen Fläche.

== Form ==
[[Datei:Pfeilhöhe.svg|mini|hochkant|Pfeilhöhe bei einer asphärischen Linse]]
Die Form [[Rotationssymmetrie|rotationssymmetrischer]] asphärischer Flächen wird in der Regel als [[Kegelschnitt]] ([[Kreis (Geometrie)|Kreis]], [[Ellipse]], [[Parabel (Mathematik)|Parabel]], [[Hyperbel (Mathematik)|Hyperbel]]) plus ein Korrektur[[polynom]] für Deformationen höherer Ordnung angegeben. Nichtrotationssymmetrische asphärische Flächen können außeraxiale Ausschnitte solcher Kegelschnitte, aber auch in allen Richtungen frei definierte optische Flächen (Freiform-Asphären) sein.

: <math>z(r) = \frac{\rho r^2}{1+\sqrt{1 - (1 + k)(\rho r)^2}} + \sum_{i=2}^n A_\mathrm{2i} \cdot r^{2i} + \sum_{i=1}^m A_\mathrm{2i+1} \cdot |r|^{2i+1} </math>

Formel nach DIN ISO 10110 ''Optik und Photonik – Erstellung von Zeichnungen für optische Elemente und Systeme'', Teil 12 ''Asphärische Oberflächen'' mit:

* <math>z</math> = [[Pfeilhöhe]]
* <math>r</math> = Abstand senkrecht zur Achse ([[Einfallshöhe]])
* <math>\rho</math> = Scheitelkrümmung (Scheitelradius <math>R = 1/\rho</math>)
* <math>k</math> = [[konische Konstante]]
* <math>A_{2i}</math> = gerade Koeffizienten des Korrekturpolynoms
* <math>A_{2i+1}</math> = ungerade Koeffizienten des Korrekturpolynoms (werden nur selten verwendet)
* <math>\max(2n,2m+1)</math> = Grad des Korrekturpolynoms (meist ist <math>m < n</math>)

Das [[Paraxiale Optik|paraxiale]] Verhalten der asphärischen Fläche wird nur von der Scheitelkrümmung <math>\rho</math> bestimmt.

Sonderfälle asphärischer Linsen sind die [[Zylinderlinse]] (konstanter Krümmungsradius in einer Schnittebene, unendlicher Krümmungsradius in der dazu senkrechten Schnittebene) und die [[Torische Linse|torische]] Linse (zwei verschiedene Krümmungsradien in zwei zueinander senkrechten Schnittebenen).

=== Berechnung an plankonvexer Linse ===
[[Datei:Aspheric.planar.convex.geometry.png|mini|hochkant=2|Zur Schnittweite ''s'' bei einer optischen Abbildung mit einer plankonvexen, asphärischen Linse mit der Hauptebene H (grün), dem Brennpunkt F (rot), dem Brechungsindex ''n'' = 1,5 und dem Krümmungsradius ''R'' bei gegebener Einfallshöhe ''H''.]]

Anhand einer plankonvexen [[Linse (Optik)|Linse]] kann die Form der entsprechenden asphärischen Oberfläche verhältnismäßig leicht veranschaulicht werden. Betrachtet man eine optische Abbildung aus dem Unendlichen mit parallelem, [[monochromatisch]]em Licht durch eine solche Linse mit dem [[Krümmungsradius]] <math>R</math> bei der [[Einfallshöhe]] <math>H</math>, ergibt sich die in nebenstehender Abbildung dargestellte Situation.

Zur Berechnung der asphärischen Oberfläche können Lichtstrahlen betrachtet werden, die mit der [[Einfallshöhe]] <math>H</math> [[Parallel (Geometrie)|parallel]] zur [[Optische Achse (Optik)|optischen Achse]] auf die gegenstandsseitige, plane Linsenfläche fallen. Diese werden beim Eintritt in das optisch dichtere Medium des Linsenmaterials mit dem [[Brechungsindex]] <math>n</math> nicht [[Brechung (Physik)|gebrochen]], da sie [[Orthogonalität|senkrecht]] auftreffen. Bildseitig bilden diese Strahlen zum Oberflächenlot der Linse in der Linse den Winkel <math>\alpha</math> und außerhalb der Linse den Winkel <math>\beta</math>. Diese Winkel verhalten sich wie durch das [[Snelliussches Brechungsgesetz|Snelliussche Brechungsgesetz]] beschrieben. Dabei gelten die folgenden Beziehungen:

: <math>\sin(\alpha) = \frac {H}{R}</math>
: <math>\sin(\beta) = \frac {n \cdot H}{R}</math>

Die optische Achse schneiden diese Strahlen dann unter dem Winkel

: <math>\gamma = \beta - \alpha</math>

Für [[Paraxiale Optik|achsennahe Strahlen]] (<math>H\rightarrow0</math>) ergibt sich eine bildseitige [[Schnittweite]] <math>s_{0}</math> respektive Brennweite <math>f</math> von:

: <math>f = s_{0} = R_{0} \cdot \left(\frac {n} {n-1} - 1 \right)</math>,

wobei <math> R_0</math> der Radius im Scheitel der Linse auf der optischen Achse ist.

Die Pfeilhöhe <math>z</math>, gemessen von der [[Hauptebene (Optik)|Hauptebene]] der Linse, kann dann in Abhängigkeit von der Einfallshöhe <math>H</math> mit Hilfe einiger Hilfsgrößen ausgehend von <math> H_{0} = 0</math> und <math> \Delta_{0} = 0</math> in Schritten von <math> \Delta H</math> [[Iteration|iterativ]] ermittelt werden:

: <math>H_{i} = H_{i-1} + \Delta H</math>
: <math>z_{i} = \Delta_{i-1} + R_{i-1} - \sqrt{R_{i-1}^2 - H_{i}^2}</math>
: <math>\gamma_{i} = \arctan \frac {H_{i}}{f + z_{i}}</math>
: <math>R_{i} = \sqrt {\left({\frac {n \cdot H_{i}}{\sin{\gamma_{i}}} - f - z_{i}}\right)^2 + H_{i}^2}</math>
: <math>\alpha_{i} = \arcsin \frac {H_{i}}{R_{i}}</math>
: <math>\beta_{i} = \arcsin \frac {n \cdot H_{i}}{R_{i}}</math>

Für die Schnittweite <math>s_{i}</math> vom Scheitelpunkt der Kugel mit dem Radius <math>R_{i}</math> auf der optischen Achse gilt:

: <math>s_{i} = \frac {n \cdot H_{i}} {\sin \gamma_{i}} - R_{i}</math>

Schließlich ergibt sich der Scheitelabstand <math>\Delta_{i}</math> von der Hauptebene aus der Differenz dieser Schnittweite mit der Schnittweite bei [[Paraxiale Optik|paraxialen Strahlen]] <math>s_{0}</math>:

: <math>\Delta_{i} = s_{i} - s_{0}</math>

==== Beispiel ====
[[Datei:Spheric.planar.convex.lens.png|hochkant=2|mini|Design einer plankonvexen, sphärischen Linse mit den Einfallshöhen ''H'' in Zehnerschritten bis ±90 mit einem Brechungsindex von 1,5, einem konstanten Krümmungsradius von 100 und einer Brennweite von 200. Mit zunehmender Einfallshöhe nimmt die von der Hauptebene H gemessene Schnittweite immer weiter ab, und einfallende Strahlen mit Einfallshöhen von ±70 und größeren Beträgen werden innerhalb der Linse sogar [[Totalreflexion|totalreflektiert]] und tragen daher gar nicht zur optischen Abbildung bei. Nur achsnahe Strahlen schneiden die optische Achse in die Nähe des Brennpunktes F.]]

[[Datei:Aspheric.planar.convex.lens.png|hochkant=2|mini|Design einer plankonvexen, asphärischen Linse mit den Einfallshöhen ''H'' in Zehnerschritten bis ±100 entsprechend der Beispieltabelle mit einem Brechungsindex von 1,5, einem Krümmungsradius im Scheitelpunkt auf der optischen Achse von 100 und einer Brennweite von 200. Für alle Einfallshöhen ergibt sich dieselbe von der Hauptebene&nbsp;H gemessene Schnittweite, und alle gebrochenen Strahlen schneiden die optische Achse im Brennpunkt&nbsp;F.]]

In der folgenden Tabelle sind einige auf diese Weise berechnete Beispielwerte für <math>n = 1{,}5</math>, und den einheitenlosen Längenmaßen <math>R_{0} = 100</math> und <math>f = s_{0} = 200</math> angegeben. Mit zunehmender Einfallshöhe werden die Krümmungsradien immer größer und sowohl die Mittelpunkte als auch Scheitelpunkte der entsprechenden Kreise entfernen sich objektseitig immer weiter von der Hauptebene.

{| class="wikitable" style="text-align:center"
|-
! Einfallshöhe<br /><math>H</math><br /> !! Pfeilhöhe<br /><math>z</math><br /> !! Radius<br /><math>R</math><br /> !! Scheitel-<br />abstand<br /><math>\Delta</math> !! Winkel<br /><math>\alpha</math><br />in ° !! Winkel<br /><math>\beta</math><br />in ° !! Winkel<br /><math>\gamma</math><br />in °
|-
|0 || 0,0 || 100,0 || 0,0 || 0,0 || 0,0 || 0,0
|-
|10 || 0,5 || 101,1 || 0,0 || 5,7 || 8,5 || 2,9
|-
|20 || 2,0 || 104,4 || 0,1 || 11,0 || 16,7 || 5,7
|-
|30 || 4,5 || 109,7 || 0,3 || 15,9 || 24,2 || 8,3
|-
|40 || 7,8 || 116,7 || 0,8 || 20,0 || 30,9 || 10,9
|-
|50 || 12,0 || 125,2 || 1,6 || 23,5 || 36,8 || 13,3
|-
|60 || 16,9 || 134,8 || 2,8 || 26,4 || 41,9 || 15,5
|-
|70 || 22,4 || 145,3 || 4,5 || 28,8 || 46,3 || 17,5
|-
|80 || 28,5 || 156,6 || 6,5 || 30,7 || 50,0 || 19,3
|-
|90 || 34,9 || 168,5 || 8,9 || 32,3 || 53,2 || 21,0
|-
|100 || 41,8 || 180,8 || 11,6 || 33,6 || 56,0 || 22,5
|-
|110 || 48,9 || 193,6 || 14,6 || 34,6 || 58,5 || 23,8
|-
|120 || 56,3 || 206,6 || 17,9 || 35,5 || 60,6 || 25,1
|-
|130 || 63,9 || 219,9 || 21,4 || 36,2 || 62,5 || 26,2
|-
|140 || 71,7 || 233,4 || 25,0 || 36,9 || 64,1 || 27,3
|-
|150 || 79,6 || 247,1 || 28,9 || 37,4 || 65,6 || 28,2
|-
|160 || 87,7 || 260,9 || 32,9 || 37,8 || 66,9 || 29,1
|-
|170 || 95,8 || 274,9 || 37,0 || 38,2 || 68,1 || 29,9
|-
|180 || 104,1 || 288,9 || 41,2 || 38,5 || 69,2 || 30,6
|-
|190 || 112,4 || 303,0 || 45,5 || 38,8 || 70,1 || 31,3
|-
|200 || 120,9 || 317,3 || 49,9 || 39,1 || 71,0 || 31,9
|}

Bis zu einer Einfallshöhe von 140 entspricht die konvexe Oberfläche dieser Linse nach DIN ISO 10110-12 (siehe oben) ohne weitere asphärische Parameter in den höheren Gliedern relativ genau der Beziehung für einen [[Hyperboloid]]en mit der konischen Konstante k&nbsp;=&nbsp;-2:

<math>z(H) = \frac {H^2} {R_{0} \left(1 + \sqrt {1 + \left( \frac {H} {R_{0}} \right)^2} \right)} = \frac {H^2} {R_{0} + \sqrt{R_{0}^2 + H^2}}</math>

== Anwendungen ==
* Asphärische [[Kondensor]]linsen werden zur Lichtbündelung in Projektoren und Scheinwerfern eingesetzt und ermöglichen hier eine höhere [[Lichtausbeute]], da die [[Apertur]] vergrößert werden kann, ohne dass die sphärische Aberration stört.
* Asphärische [[Brille]]ngläser: durch die Abweichung von der Kugelform lassen sich flachere, dünnere, leichtere und optisch bessere Brillengläser, insbesondere für Weitsichtige ([[Hyperopie|Hyperope]]), herstellen. Außerdem sind mit multifokalen [[Gleitsichtglas|Gleitsichtgläsern]] Gleitsichtbrillen möglich, bei denen die Linsen nicht rotationssymmetrisch sind und die die schlechtere [[Akkommodation (Auge)|Akkommodation]] im Alter ausgleichen.
* Hochwertige [[Okular]]e, insbesondere [[Weitwinkel]]okulare von [[Fernrohr]]en und [[Fernglas|Ferngläsern]] mit Bildwinkeln bis zu 70°, bestehen aus bis zu 8 teils miteinander [[Verkittung|verkitteten]] Linsen, und werden manchmal mit einer asphärischen Fläche versehen.
* [[Zoomobjektiv|Zoom]]-(Vario-)Optiken mit variabler [[Brennweite]], z.&nbsp;B. [[Objektiv (Optik)|Fotoobjektive]]. Diese sind umso schwerer zu berechnen und herzustellen, je größer ihr Brennweitenbereich ist, denn die Korrektur der Abbildungsfehler muss als Kompromiss für alle einstellbaren Brennweiten erfolgen. Solche Systeme haben deshalb oft viele Linsen, teils mehr als 15, und sie können zum Teil nur durch Asphären mit akzeptablen Abbildungsfehlern verwirklicht werden. Es kann auch für einfachere Objektive ökonomisch sinnvoll sein, Asphären einzusetzen, da sich diese durch Abformen (siehe weiter unten) relativ preisgünstig herstellen lassen, und man damit entsprechend weniger Linsen braucht, um die Fehler ausreichend zu korrigieren.
* [[Objektiv (Optik)|Fotoobjektive]] mit hoher [[Lichtstärke (Fotografie)|Lichtstärke]] oder [[Weitwinkelobjektiv]]e mit besonders großem [[Bildwinkel]]. Wenn man die Apertur oder den Bildwinkel der Objektive sehr groß macht, wachsen die Abbildungsfehler stark an und erfordern einen hohen Korrektionsaufwand. Asphärische Flächen sind dabei hilfreich, um die Fehler gut zu korrigieren und zugleich die Linsenzahl sowie Größe und Gewicht des Objektivs nicht übermäßig anwachsen zu lassen.
* die asphärische Korrekturplatte des [[Schmidt-Teleskop]]s. Sie beseitigt die sphärische Aberration des [[Hauptspiegel]]s fast vollständig, welche sonst das [[Auflösungsvermögen]] bzw. das Bildfeld mindert.
* Fokussierlinsen für [[Diodenlaser]]strahlung können asphärisch sein, um die großen Aperturen zu bewältigen. Eine Alternative sind [[Gradientenlinse]]n.
* Bei Außenspiegeln von Autos, vor allem an Fahrerseite angewendet.

== Herstellung ==
Die Herstellung von asphärischen Oberflächen kann durch eine Reihe von Verfahren erfolgen:

=== Schleifen ===
[[Schleifen (Fertigungsverfahren)|Schleifen]] ist das älteste, aber auch aufwändigste Verfahren, um asphärische Glaslinsen herzustellen. Schon mehrere Jahrzehnte gibt es Fotoobjektive mit solchen Linsen, aber bis zur Serienreife von Abformverfahren waren sie auf besonders hochwertige und teure Objektive beschränkt. Seit dem Jahr 2000 hat sich die Maschinentechnik auf Basis von CNC-Steuerungen soweit weiterentwickelt, dass heute (Stand 2013) der Einsatz von CNC-Maschinen zur Fertigung von Asphären gängige Praxis ist. Die CNC-Bearbeitung ermöglicht auch die Bearbeitung von Quarzen oder von Optiken mit großen Durchmessern, die mittels Abformung gar nicht oder nicht in der benötigten Güte hergestellt werden können.

=== Abformung ===
Dieses für Serienfertigung kostengünstige Verfahren wird häufig für [[Kamera]]-, Kondensorlinsen sowie für [[Laser]]-Pick-Up-Optiken bspw. in [[DVD-Player]]n eingesetzt.

* Asphärische Linsen aus Kunststoff können durch Abformen sehr preisgünstig hergestellt werden. Für Fotoobjektive ist jedoch ihre Formgenauigkeit und Konstanz ihrer Eigenschaften nicht gut genug.
* Man kann auf eine sphärische Glaslinse eine Kunststoffschicht mit asphärischer Oberfläche aufpressen. Die Qualität eines solchen Elements ist für Fotoobjektive mittlerer Güte ausreichend.
* Für hochwertige Fotoobjektive wird eine Glaslinse direkt mit einer abgeformten asphärischen Oberfläche hergestellt (Blankpressen). Man braucht dafür aber geeignete Gläser mit nicht zu hoher [[Transformationsbereich|Transformationstemperatur]], denn das Material der Pressstempel ist nur begrenzt temperaturbeständig. Man kann somit nicht jedes [[Optisches Glas|optische Glas]] verwenden.

=== Magnetorheologisches Polieren ===
{{Hauptartikel|Magnetorheologisches Polieren}}
Als magnetorheologisches Polieren ({{enS|Magneto Rheological Finishing}}, MRF) bezeichnet man ein Polierverfahren von optischen Komponenten wie Linsen. Das Verfahren kann auch zur lokalen Korrektur eingesetzt werden.

=== {{lang|en|Ion-Beam Figuring}} ===
{{Hauptartikel|Ion-Beam Figuring}}
{{lang|en|Ion-Beam Figuring}} (auch {{lang|en|Ion-Milling}} genannt) ist ein Oberflächenbearbeitungsverfahren, bei dem das Material mittels eines [[Ionenstrahl]]s abgetragen wird, sozusagen ein [[Sandstrahler]] auf atomarer Ebene.<ref>{{Literatur |Hrsg=Bernhard Braunecker, Rüdiger Hentschel, Hans J. Tiziani |Titel=Advanced Optics Using Aspherical Elements |Reihe=SPIE PM |BandReihe=173 |Verlag=SPIE Press |Datum=2008 |ISBN=978-0-8194-6749-2 |Seiten=53}}</ref>

=== Mechanische Spannung ===
Die Optik kann während des Schleifens durch Krafteinwirkung verformt werden; sie wird dann sphärisch geschliffen. Die sphärische Fläche entformt sich nach Lösen der Verspannung und ergibt so die Asphäre. Ein Beispiel hierfür ist die [[Schmidt-Platte]], diese wird durch einen Unterdruck verformt und dann auf einer Seite plan geschliffen.

Alternativ kann eine sphärische Fläche durch Krafteinwirkung zu einer Asphäre verformt werden.<ref>{{Literatur |Autor=Gérard R. Lemaitre |Titel=TRSS: A Three Reflection Sky Survey at Dome-C with active optics modified-Rumsey telescope |Sammelwerk=Focus |Band=56 |Datum= |Seiten=56 |Online=[http://www.iap.fr/useriap/beaulieu/DOMEC/IAP_Lemaitre.pdf iap.fr] |Format=PDF |KBytes=1400 |Abruf=2012-02-23}}</ref>

== Vermessung ==
Eine entscheidende Rolle bei der Herstellung asphärischer Linsen nimmt die Messtechnik ein. Je nach Fertigungsverfahren und Bearbeitungsstand werden verschieden Messaufgaben unterschieden:
* Form der Asphäre
* Oberflächenformabweichung
* Anstiegsfehler
* Mittendicke
* Rauheit
Man unterscheidet taktile, also berührende, und berührungslose Messverfahren. Die Entscheidung, welches Verfahren zum Einsatz kommt, hängt neben der Genauigkeit vom Bearbeitungszustand ab.

=== Taktile Vermessung ===
Taktile Messungen werden zwischen zwei Arbeitsgängen des Schleifens durchgeführt, um die Form der Asphäre zu kontrollieren und den nachfolgenden Arbeitsschritt anzupassen. Dabei wird mit einem s.g. Taster ein Schnitt über die Oberfläche gemessen. Durch die Rotationssymmetrie der Linse liefert die Kombination mehrerer dieser Profile Kenntnis über deren Form. Nachteil taktiler Verfahren ist die mögliche Beschädigung der Linsenoberfläche durch den Taster.<ref>{{Internetquelle |autor= |url=https://www.asphericon.com/messtechnik/produktionsbegleitende-vermessung-einer-asphaere-teil-1-taktile-messtechnik/ |titel=Unrundes in Perfektion – Taktile Messverfahren im Vergleich |werk= |hrsg=asphericon GmbH |datum=2017-07-31 |zugriff=2017-11-13 |sprache=de}}</ref>

=== Optische/berührungslose Vermessung ===
Interferometer kommen zum Einsatz, wenn empfindliche oder fertig polierte Flächen vermessen werden. Durch Überlagerung eines Referenzstrahls mit dem von der zu messenden Fläche reflektierten Strahl entstehen Fehlerkarten, so genannte Interferogramme, welche eine vollflächige der Oberflächenformabweichung darstellen.

==== Computergeneriertes Hologramm (CGH) ====
Eine Methode zur interferometrischen Bestimmung der Abweichung der Linse zur Sollgeometrie stellen computergenerierte Hologramme (CGHs) dar. Diese erzeugen eine asphärische Wellenfront in der Soll-Form und ermöglicht dadurch die Bestimmung von Abweichungen der Linse zur Soll-Form in einem Interferenzbild. CGHs müssen speziell für jeden Prüfling gefertigt werden und sind dadurch nur für die Serienfertigung wirtschaftlich.

==== Interferometrische Vermessung ====
Eine weitere Möglichkeit ist die interferometrische Vermessung von Asphären in Teilbereichen, mit minimalen Abweichungen zur Best-Fit-Sphäre, und anschließender Kombination der Teilmessungen zu einem vollflächigen Interferogramm. Diese sind sehr flexibel im Vergleich zu CGHs und eignen sich auch für die Fertigung von Prototypen und Kleinserien.<ref>{{Internetquelle |autor= |url=https://www.asphericon.com/messtechnik/unrundes-in-perfektion-produktionsbegleitende-vermessung-von-asphaeren-wie-funktioniert-ein-fizeau-interferometer/ |titel=Unrundes in Perfektion – Interferometrische Vermessung von Asphären |werk= |hrsg=asphericon GmbH |datum=2017-08-29 |zugriff=2017-11-13 |sprache=de}}</ref>

== Einzelnachweise ==
<references />

{{SORTIERUNG:Aspharische Linse}}
[[Kategorie:Linse]]
[[Kategorie:Physikalisches Prinzip eines Optischen Bauteils]]
Folgende Vorlagen werden auf dieser Seite verwendet:
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