Swift-Hohenberg-Gleichung: Unterschied zwischen den Versionen

Aktuelle Version vom 12. Februar 2021, 17:52 Uhr

Die Swift-Hohenberg-Gleichung (nach den beiden US-amerikanischen Physikern Jack B. Swift und Pierre C. Hohenberg) ist eine mathematische Modellgleichung zur Untersuchung von Musterbildungsprozessen.^[1] Eine mathematisch vereinfachte Form dieser Gleichung beschreibt das Muster der Faltenbildung von Papillarleisten (Dermatoglyphen) an Fingern, also das Muster von Fingerabdrücken, sowie das Muster der Bildung von Rillen auf eintrocknenden Rosinen.^[2]^[3]

Die Gleichung

Es handelt sich um eine partielle Differentialgleichung auf einer reellen oder komplexen skalaren Funktion $ψ$ mit zwei räumlichen und einem zeitlichen Argument:

\partial_{t} ψ (x, y, t) = [ϵ - (Δ + k_{crit}^{2})^{2}] \cdot ψ - R (ψ)

.

Dabei sind

$\partial_{t}$ die partielle Ableitung nach der Zeit
der Parameter $ϵ$ das Analogon zur Temperatur im Bénard-Experiment
$Δ$ der Laplaceoperator
$k_{crit}$ eine kritische Kreiswellenzahl
$R (ψ)$ eine nichtlineare Funktion mit $R (0) = 0$ .

Von Interesse ist vor allem das Aussehen von $ψ (x, y)$ nach einer hinreichend langen Zeit $t$ , d. h. die stabilen Lösungen der Gleichung, sofern solche jemals erreicht werden.

Homogene Lösung

Für $ϵ < 0$ ergibt sich $ψ \equiv 0$ als stabile Lösung der Gleichung.

Kritischer Punkt

Das Verhalten um den kritischen Punkt $ϵ = 0$ wird nach einer Fouriertransformation des Linearanteils der Gleichung offensichtlich:

\partial_{t} \tilde{ψ} (k, t) = [ϵ - (k_{crit}^{2} - k^{2})^{2}] \cdot \tilde{ψ}

Im Fall $ϵ < 0$ konvergieren die Amplituden $\tilde{ψ}$ zu allen Wellenzahlen gegen Null, es bildet sich also kein Muster aus.
Ist $ϵ > 0$ , so wachsen die Amplituden einiger überkritischer Wellenzahlen. Die überkritischen Wellenzahlen bilden einen Kreis mit dem Radius $k_{crit}$ . Es bildet sich ein Muster mit der Wellenlänge $2 π / k_{crit}$ .

Überkritisches Verhalten

Das überkritische Verhalten für $ϵ > 0$ wird durch die Ausformung von $R (ψ)$ bestimmt. Ähnlich wie beim Bénard-Experiment sind die Lösungen typischerweise Rollen oder hexagonale Muster.

Literatur

M. C. Cross and P. C. Hohenberg, Rev. Mod. Phys. 65, 851 (1993).
J. Swift (Department of Physics, University of Texas, Austin), P. C. Hohenberg (Bell Laboratories, Murray Hill; Physik Department, Technische Universität München): Hydrodynamic fluctuations at the convective instability. Phys. Rev. A 15, 319–328 (1977)

Einzelnachweise

↑ J. Swift, P. Hohenberg: Hydrodynamic fluctuations at the convective instability. In: Physical Review A. 15, 1977, S. 319, doi:10.1103/PhysRevA.15.319.
↑ Holger Dambeck: Mathematiker erklären Muster von Fingerabdrücken. Spiegel Online, 4. Februar 2015, abgerufen am 5. Februar 2015.
↑ Norbert Stoop, Romain Lagrange, Denis Terwagne, Pedro M. Reis, Jörn Dunkel: Curvature-induced symmetry breaking determines elastic surface patterns. In: Nature Materials. 14, 2015, S. 337, doi:10.1038/NMAT4202.

[1] J. Swift, P. Hohenberg: Hydrodynamic fluctuations at the convective instability. In: Physical Review A. 15, 1977, S. 319, doi:10.1103/PhysRevA.15.319.

[2] Holger Dambeck: Mathematiker erklären Muster von Fingerabdrücken. Spiegel Online, 4. Februar 2015, abgerufen am 5. Februar 2015.

[3] Norbert Stoop, Romain Lagrange, Denis Terwagne, Pedro M. Reis, Jörn Dunkel: Curvature-induced symmetry breaking determines elastic surface patterns. In: Nature Materials. 14, 2015, S. 337, doi:10.1038/NMAT4202.

[1]

[2]

[3]

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-Die '''Swift-Hohenberg-Gleichung''' (nach den beiden US-amerikanischen Physikern Jack B. Swift und [[Pierre C. Hohenberg]]) ist eine mathematische [[Modell]]<nowiki/>gleichung zur Untersuchung von [[Musterbildung]]sprozessen.<ref>J. Swift, P. Hohenberg: ''Hydrodynamic fluctuations at the convective instability.'' In: ''Physical Review A.'' 15, 1977, S.&nbsp;319, {{DOI|10.1103/PhysRevA.15.319}}.</ref> Eine mathematisch vereinfachte Form dieser Gleichung beschreibt das Muster der Faltenbildung von [[Papillarleiste]]n (''Dermatoglyphen'') an Fingern, also das Muster von [[Fingerabdruck|Fingerabdrücken]], sowie das Muster der Bildung von Rillen auf eintrocknenden [[Rosinen]].<ref>{{Internetquelle | url=http://www.spiegel.de/wissenschaft/mensch/mathematiker-erklaeren-muster-von-fingerabdruecken-a-1016501.html | titel=Mathematiker erklären Muster von Fingerabdrücken | autor=Holger Dambeck | hrsg=Spiegel Online | datum=2015-02-04 | zugriff=2015-02-05}}</ref><ref>Norbert Stoop, Romain Lagrange, Denis Terwagne, Pedro M. Reis, Jörn Dunkel: ''Curvature-induced symmetry breaking determines elastic surface patterns.'' In: ''Nature Materials.'' 14, 2015, S.&nbsp;337, {{DOI|10.1038/NMAT4202}}.</ref>
+Die '''Swift-Hohenberg-Gleichung''' (nach den beiden US-amerikanischen Physikern Jack B. Swift und [[Pierre C. Hohenberg]]) ist eine mathematische [[Modell]]<nowiki/>gleichung zur Untersuchung von [[Musterbildung]]sprozessen.<ref>J. Swift, P. Hohenberg: ''Hydrodynamic fluctuations at the convective instability.'' In: ''Physical Review A.'' 15, 1977, S.&nbsp;319, {{DOI|10.1103/PhysRevA.15.319}}.</ref> Eine mathematisch vereinfachte Form dieser Gleichung beschreibt das Muster der Faltenbildung von [[Papillarleiste]]n (''Dermatoglyphen'') an Fingern, also das Muster von [[Fingerabdruck|Fingerabdrücken]], sowie das Muster der Bildung von Rillen auf eintrocknenden [[Rosinen]].<ref>{{Internetquelle | url=https://www.spiegel.de/wissenschaft/mensch/mathematiker-erklaeren-muster-von-fingerabdruecken-a-1016501.html | titel=Mathematiker erklären Muster von Fingerabdrücken | autor=Holger Dambeck | hrsg=Spiegel Online | datum=2015-02-04 | zugriff=2015-02-05}}</ref><ref>Norbert Stoop, Romain Lagrange, Denis Terwagne, Pedro M. Reis, Jörn Dunkel: ''Curvature-induced symmetry breaking determines elastic surface patterns.'' In: ''Nature Materials.'' 14, 2015, S.&nbsp;337, {{DOI|10.1038/NMAT4202}}.</ref>
 == Die Gleichung ==
 Es handelt sich um eine [[partielle Differentialgleichung]] auf einer [[reell]]en oder [[Komplexe Zahl|komplex]]en [[Skalar (Mathematik)|skalaren]] Funktion <math>\psi</math> mit zwei räumlichen und einem zeitlichen Argument:
-:<math>\part_t \psi(x, y, t) = \left[ \epsilon - (\Delta + k_\text{crit}^2)^2 \right] \cdot \psi - R(\psi) </math>.
+:<math>\partial_t \psi(x, y, t) = \left[ \epsilon - (\Delta + k_\text{crit}^2)^2 \right] \cdot \psi - R(\psi) </math>.
 Dabei sind
-* <math>\part_t</math> die [[partielle Ableitung]] nach der Zeit
+* <math>\partial_t</math> die [[partielle Ableitung]] nach der Zeit
 * der Parameter <math>\epsilon</math> das Analogon zur Temperatur im [[Bénard-Experiment]]
 * <math>\Delta</math> der [[Laplaceoperator]]
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 Das Verhalten um den kritischen Punkt <math>\epsilon = 0</math> wird nach einer [[Fouriertransformation]] des Linearanteils der Gleichung offensichtlich:
-:<math>\part_t \tilde{\psi}(k, t) = [\epsilon - (k_\text{crit}^2 - k^2)^2] \cdot \tilde{\psi}</math>
+:<math>\partial_t \tilde{\psi}(k, t) = [\epsilon - (k_\text{crit}^2 - k^2)^2] \cdot \tilde{\psi}</math>
 * Im Fall <math>\epsilon < 0</math> [[Grenzwert (Funktion)|konvergieren]] die [[Amplitude]]n <math>\tilde{\psi}</math> zu allen Wellenzahlen gegen [[Null]], es bildet sich also kein Muster aus.