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Als schwere Quarks werden dabei das ''b''- und ''c''-Quark im Unterschied zu den leichten ''u''-, ''d''- und ''s''-Quark bezeichnet; ''t''-Quarks werden dabei meist nicht berücksichtigt, da diese deutlich schwerer sind. | Als schwere Quarks werden dabei das ''b''- und ''c''-Quark im Unterschied zu den leichten ''u''-, ''d''- und ''s''-Quark bezeichnet; ''t''-Quarks werden dabei meist nicht berücksichtigt, da diese deutlich schwerer sind. | ||
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Die effektive Theorie enthält hingegen keine [[Term]]e für den [[Spin]] oder die Masse des schweren Quarks. Die [[Kopplungskonstante]] für eine Spinwechselwirkung liegt in der Größenordnung <math>g_s/m_Q</math>, wobei <math>g_s</math> die starke Kopplungskonstante und <math>m_Q</math> die Masse des schweren Quarks ist. Dies kann ebenso vernachlässigt werden wie andere von der Masse des schweren Quarks abhängige Terme. | Die effektive Theorie enthält hingegen keine [[Term]]e für den [[Spin]] oder die Masse des schweren Quarks. Die [[Kopplungskonstante]] für eine Spinwechselwirkung liegt in der Größenordnung <math>g_s/m_Q</math>, wobei <math>g_s</math> die starke Kopplungskonstante und <math>m_Q</math> die Masse des schweren Quarks ist. Dies kann ebenso vernachlässigt werden wie andere von der Masse des schweren Quarks abhängige Terme. | ||
Letzteres führt dazu, dass sich [[B-Meson]]en und [[D-Meson]]en in der effektiven Theorie ebenso wenig unterscheiden, wie sich verschiedene [[Isotope]] chemisch unterscheiden lassen | Letzteres führt dazu, dass sich [[B-Meson]]en und [[D-Meson]]en in der effektiven Theorie ebenso wenig unterscheiden, wie sich verschiedene [[Isotope]] chemisch unterscheiden lassen – auch dort spielt die Masse in der effektiven Theorie (d. h. den chemischen Eigenschaften) keine Rolle, solange man nicht die [[Hyperfeinstruktur]] auflösen kann. | ||
Die Theorie kann andererseits als [[Störungsrechnung]] in Potenzen von <math>\Lambda/m_Q</math> entwickelt werden. | Die Theorie kann andererseits als [[Störungsrechnung]] in Potenzen von <math>\Lambda/m_Q</math> entwickelt werden. | ||
== Betrachtung auf dem Gitter == | == Betrachtung auf dem Gitter == | ||
Die [[Gitter (Mathematik)|Gitter]]-[[Diskretisierung]] der statischen [[Approximation]] schwerer Quarks wurde 1987 von [[Estia Eichten]]<ref>H.B. Thacker, E. Eichten, J.C. Sexton: [http://inspirehep.net/record/252613?ln=de ''The Three-Body Potential for Heavy Quark Baryons in Lattice QCD'']</ref> eingeführt. | Die [[Gitter (Mathematik)|Gitter]]-[[Diskretisierung]] der statischen [[Approximation]] schwerer Quarks wurde 1987 von [[Estia Eichten]]<ref>H.B. Thacker, E. Eichten, J.C. Sexton: [http://inspirehep.net/record/252613?ln=de ''The Three-Body Potential for Heavy Quark Baryons in Lattice QCD'']</ref> eingeführt. | ||
Die statische [[Wirkung (Physik)|Wirkung]] ist gegeben durch | Die statische [[Wirkung (Physik)|Wirkung]] ist gegeben durch | ||
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wobei ''a'' der Gitterabstand und <math>\hat{e}_4</math> der [[Einheitsvektor]] in Zeitrichtung ist. Die Summe ist über die Gitterpunkte zu denken. Der Term <math>m_0 a</math> kann bei hinreichend kleiner Wahl von ''a'' (entsprechende Rechnerleistung notwendig) weggelassen werden. | wobei ''a'' der Gitterabstand und <math>\hat{e}_4</math> der [[Einheitsvektor]] in Zeitrichtung ist. Die Summe ist über die Gitterpunkte zu denken. Der Term <math>m_0 a</math> kann bei hinreichend kleiner Wahl von ''a'' (entsprechende Rechnerleistung notwendig) weggelassen werden. | ||
Um die [[Renormierbarkeit]] der Theorie zu gewährleisten, behandelt die HQET die [[kinetisch]]e und chromomagnetische [[Wechselwirkung]] als [[Operator]]-Einfügungen: | Um die [[Renormierbarkeit]] der Theorie zu gewährleisten, behandelt die HQET die [[kinetisch]]e und chromomagnetische [[Wechselwirkung]] als [[Operator (Mathematik)|Operator]]-Einfügungen: | ||
:<math><\phi>=\frac{1}{Z}\int DU\;D\psi\; D\bar\psi\;\phi\left[1+c_2\sum_xO_2+c_B\sum_xO_B\right]e^{-S_{light}-S_{static}}\ .</math> | :<math><\phi>=\frac{1}{Z}\int DU\;D\psi\; D\bar\psi\;\phi\left[1+c_2\sum_xO_2+c_B\sum_xO_B\right]e^{-S_{light}-S_{static}}\ .</math> | ||
Die effektive Theorie schwerer Quarks (engl.heavy quark effective theory or HQET) ist eine effektive Theorie zur Beschreibung von Mesonen und Baryonen mit einem schweren Quark.
Als schwere Quarks werden dabei das b- und c-Quark im Unterschied zu den leichten u-, d- und s-Quark bezeichnet; t-Quarks werden dabei meist nicht berücksichtigt, da diese deutlich schwerer sind.
Der typische Cutoff in der Hadron-Physik liegt bei $ \Lambda \approx m_{p}/3\approx 330MeV/c^{2} $. Ein Großteil der Protonmasse $ m_{p} $ besteht nicht aus der Masse der Quarks, sondern aus deren Bindungsenergie; die gebundenen leichten Quarks sind in dieser Energieskala weit von der Massenschale entfernt.
Die schweren Quarks liegen in dieser Größenordnung hingegen fast auf der Massenschale. Ihre Geschwindigkeit ändert sich bei Aufnahme von zusätzlichem Impuls von den leichten Quarks nur vernachlässigbar; sie kann also als identisch mit der Geschwindigkeit des Hadrons angesehen werden. Im Ruhesystem des schweren Hadrons ist das schwere Quark näherungsweise in Ruhe und kann als statische Quelle der starken Wechselwirkung angesehen werden, die durch Flavour und SU(3)-Farbladung charakterisiert ist.
Die effektive Theorie enthält hingegen keine Terme für den Spin oder die Masse des schweren Quarks. Die Kopplungskonstante für eine Spinwechselwirkung liegt in der Größenordnung $ g_{s}/m_{Q} $, wobei $ g_{s} $ die starke Kopplungskonstante und $ m_{Q} $ die Masse des schweren Quarks ist. Dies kann ebenso vernachlässigt werden wie andere von der Masse des schweren Quarks abhängige Terme.
Letzteres führt dazu, dass sich B-Mesonen und D-Mesonen in der effektiven Theorie ebenso wenig unterscheiden, wie sich verschiedene Isotope chemisch unterscheiden lassen – auch dort spielt die Masse in der effektiven Theorie (d. h. den chemischen Eigenschaften) keine Rolle, solange man nicht die Hyperfeinstruktur auflösen kann.
Die Theorie kann andererseits als Störungsrechnung in Potenzen von $ \Lambda /m_{Q} $ entwickelt werden.
Die Gitter-Diskretisierung der statischen Approximation schwerer Quarks wurde 1987 von Estia Eichten[1] eingeführt.
Die statische Wirkung ist gegeben durch
wobei a der Gitterabstand und $ {\hat {e}}_{4} $ der Einheitsvektor in Zeitrichtung ist. Die Summe ist über die Gitterpunkte zu denken. Der Term $ m_{0}a $ kann bei hinreichend kleiner Wahl von a (entsprechende Rechnerleistung notwendig) weggelassen werden.
Um die Renormierbarkeit der Theorie zu gewährleisten, behandelt die HQET die kinetische und chromomagnetische Wechselwirkung als Operator-Einfügungen:
Die Integration erfolgt über die Link-Variable $ U $ sowie die Fermionfelder $ \psi $ und $ {\bar {\psi }} $.