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Die '''Prandtl-Glauert-Transformation''' oder '''Prandtl-Glauert-Regel''' (auch '''Prandtl-Glauert-Ackeret'sche Regel''') beschreibt eine Näherungsfunktion, mit der [[Aerodynamik|aerodynamische]] Vorgänge miteinander verglichen werden können, die bei unterschiedlicher [[Mach-Zahl]] stattfinden. | Die '''Prandtl-Glauert-Transformation''' oder '''Prandtl-Glauert-Regel''' (auch '''Prandtl-Glauert-Ackeret'sche Regel''') beschreibt eine [[Näherungsfunktion]], mit der [[Aerodynamik|aerodynamische]] Vorgänge miteinander verglichen werden können, die bei unterschiedlicher [[Mach-Zahl]] stattfinden. | ||
== Mathematische Formulierung == | == Mathematische Formulierung == | ||
Da sich bei Unterschallströmungen mit zunehmender Geschwindigkeit [[ | Da sich bei Unterschallströmungen mit zunehmender Geschwindigkeit [[Kompressibilität]]seffekte der Luft bemerkbar machen, sind die aerodynamischen Kennwerte mit einem Faktor zu multiplizieren. Die folgende Formel zeigt dies am Beispiel des [[Druckbeiwert]]s c<sub>p</sub> in Abhängigkeit vom Druckbeiwert c<sub>p0</sub> einer [[Inkompressibilität|inkompressiblen]] Strömung:<ref>Erich Truckenbrodt: Fluidmechanik Band 2, 4. Auflage, Springer Verlag, 1996, Seite 178–179</ref> | ||
:<math>c_{p} = \frac {c_{p0}} {\sqrt {|1-Ma^2|}}</math> | :<math>c_{p} = \frac {c_{p0}} {\sqrt {|1 - Ma^2|}}</math> | ||
wobei ''Ma'' die Mach-Zahl ist. | |||
Diese Regel gilt ''nicht'' im Geschwindigkeitsbereich zwischen ''Ma=0,7'' und ''Ma=1,3 sowie bei hypersonischen Strömungen (Ma>3).'' | |||
== Historie == | == Historie == | ||
[[Ludwig Prandtl]] hatte eine derartige Korrektur zwar öfter in Lehrveranstaltungen vorgestellt, die erste echte Veröffentlichung geschah aber 1928 durch [[Hermann Glauert]].<ref>H. Glauert, The Effect of Compressibility on the Lift of an Airfoil. Proc. Roy. Soc. London. VOL. CXVIII, 1928, S. 113–119.</ref> Daher wird diese Regel als Prandtl-Glauert-Regel bezeichnet. | |||
Die Einführung dieser Gleichungen ermöglichte die [[Auslegung (Technik)|Auslegung]] von Flugzeugen für höhere Geschwindigkeiten im Unterschallbereich.<ref>[http://www.dglr.de/literatur/publikationen/pfeilfluegel/Kapitel1.pdf Meier, H.-U.: Die Entwicklung des Pfeilflügels, eine technische Herausforderung, Ludwig Prandtl Gedächtnis-Vorlesung, Jahrestagung 2005 der GAMM, 28. März bis 1. April 2005, Universität Luxemburg, Kapitel 1] (PDF; 2,7 MB)</ref> Später wurde diese Regel von [[Jakob Ackeret]] zur heute üblichen Form, die auch im [[Überschallgeschwindigkeit|Überschall]]bereich gilt, erweitert. | |||
== Singularität == | == Singularität == | ||
Die Gleichung weist im o. g.ungültigen Bereich um die [[Schallgeschwindigkeit]] eine [[Singularität (Mathematik)|Singularität]] auf, bei der der [[Strömungswiderstand]] theoretisch gegen unendlich geht. Diese Singularitätsstelle wird auch als '''Prandtl-Glauert-Singularität''' bezeichnet. In Wirklichkeit werden zwar aerodynamische und thermische Störungen in der Nähe der Schallgeschwindigkeit überproportional verstärkt und breiten sich quer zur Strömungsrichtung sehr weit aus, eine Singularität tritt aber nicht auf. | |||
Die Gleichung weist im ungültigen Bereich um die [[Schallgeschwindigkeit]] eine [[Singularität (Mathematik)|Singularität]] auf. Diese Singularitätsstelle wird auch als '''Prandtl-Glauert-Singularität''' bezeichnet | |||
Trotzdem wird diese theoretische Singularität fälschlicherweise zur Erklärung von realen Phänomenen bei Schallgeschwindigkeit herangezogen (siehe [[Wolkenscheibeneffekt]]). | Trotzdem wird diese theoretische Singularität fälschlicherweise zur Erklärung von realen Phänomenen bei Schallgeschwindigkeit herangezogen (siehe [[Wolkenscheibeneffekt]]). | ||
Die Prandtl-Glauert-Transformation oder Prandtl-Glauert-Regel (auch Prandtl-Glauert-Ackeret'sche Regel) beschreibt eine Näherungsfunktion, mit der aerodynamische Vorgänge miteinander verglichen werden können, die bei unterschiedlicher Mach-Zahl stattfinden.
Da sich bei Unterschallströmungen mit zunehmender Geschwindigkeit Kompressibilitätseffekte der Luft bemerkbar machen, sind die aerodynamischen Kennwerte mit einem Faktor zu multiplizieren. Die folgende Formel zeigt dies am Beispiel des Druckbeiwerts cp in Abhängigkeit vom Druckbeiwert cp0 einer inkompressiblen Strömung:[1]
wobei Ma die Mach-Zahl ist.
Diese Regel gilt nicht im Geschwindigkeitsbereich zwischen Ma=0,7 und Ma=1,3 sowie bei hypersonischen Strömungen (Ma>3).
Ludwig Prandtl hatte eine derartige Korrektur zwar öfter in Lehrveranstaltungen vorgestellt, die erste echte Veröffentlichung geschah aber 1928 durch Hermann Glauert.[2] Daher wird diese Regel als Prandtl-Glauert-Regel bezeichnet.
Die Einführung dieser Gleichungen ermöglichte die Auslegung von Flugzeugen für höhere Geschwindigkeiten im Unterschallbereich.[3] Später wurde diese Regel von Jakob Ackeret zur heute üblichen Form, die auch im Überschallbereich gilt, erweitert.
Die Gleichung weist im o. g.ungültigen Bereich um die Schallgeschwindigkeit eine Singularität auf, bei der der Strömungswiderstand theoretisch gegen unendlich geht. Diese Singularitätsstelle wird auch als Prandtl-Glauert-Singularität bezeichnet. In Wirklichkeit werden zwar aerodynamische und thermische Störungen in der Nähe der Schallgeschwindigkeit überproportional verstärkt und breiten sich quer zur Strömungsrichtung sehr weit aus, eine Singularität tritt aber nicht auf.
Trotzdem wird diese theoretische Singularität fälschlicherweise zur Erklärung von realen Phänomenen bei Schallgeschwindigkeit herangezogen (siehe Wolkenscheibeneffekt).