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[[Supersymmetrie|Supersymmetrische]] (SUSY) Theorien der [[Elementarteilchenphysik]] sagen für jedes vorhandene [[Elementarteilchen]] die Existenz mindestens eines Partnerteilchens ('''Superpartners''' oder '''S-Teilchens''') voraus, das | [[Supersymmetrie|Supersymmetrische]] (SUSY) Theorien der [[Elementarteilchenphysik]] sagen für jedes vorhandene [[Elementarteilchen]] die Existenz mindestens eines Partnerteilchens ('''Superpartners''' oder '''S-Teilchens''') voraus, das – mit Ausnahme des [[Spin]]s – exakt gleiche [[Quantenzahl]]en besitzt. | ||
Der Spin des supersymmetrischen Partners ist i. A. um ½ geringer, d. h. den [[Boson]]en ([[ganzzahlig]]er Spin) und den [[Fermion]]en ([[halbzahlig]]er Spin) werden jeweils supersymmetrische Partner aus der anderen Teilchensorte zugeordnet. | Der Spin des supersymmetrischen Partners ist i. A. um ½ geringer, d. h. den [[Boson]]en ([[ganzzahlig]]er Spin) und den [[Fermion]]en ([[halbzahlig]]er Spin) werden jeweils supersymmetrische Partner aus der anderen Teilchensorte zugeordnet. | ||
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== Masse == | == Masse == | ||
Im Standardmodell existieren keine Teilchen bzw. Felder, die zueinander Superpartner sind. Sollten Superpartner von Elementarteilchen tatsächlich in der Natur existieren, so wird angenommen, dass diese eine große [[Masse (Physik)|Masse]] besitzen und dass Supersymmetrie in dem bislang an [[Teilchenbeschleuniger]]n experimentell zugänglichen Energiebereich eine gebrochene Symmetrie ist. | Im Standardmodell existieren keine Teilchen bzw. Felder, die zueinander Superpartner sind. Sollten Superpartner von Elementarteilchen tatsächlich in der Natur existieren, so wird angenommen, dass diese eine große [[Masse (Physik)|Masse]] besitzen und dass Supersymmetrie in dem bislang an [[Teilchenbeschleuniger]]n experimentell zugänglichen Energiebereich eine [[Symmetriebrechung|gebrochene Symmetrie]] ist. | ||
== Siehe auch == | == Siehe auch == | ||
| SM-artige Felder (PR = +1) |
Superpartner (PR = -1) | |||||
|---|---|---|---|---|---|---|
| Eichgruppe | Spin | Spin | ||||
| $ U(1)\,\!_{Y} $ | B ($ B\,\! $) | 1 | Eich- Bosonen |
Bino ($ {\tilde {B}} $) | ½ | Gauginos (Fermionen) |
| $ SU(2)\,\!_{L} $ | W ($ W\,\! $) | 1 | Winos ($ {\tilde {W}} $) | ½ | ||
| $ SU(3)\,\!_{c} $ | Gluonen ($ g\,\! $) | 1 | Gluinos ($ {\tilde {g}} $) | ½ | ||
| — | Higgs-Felder ($ H\,\! $) | Bosonen | Higgsinos ($ {\tilde {H}} $) | Fermionen | ||
| — | Graviton ($ G\,\! $) | 2 | Gravitino ($ {\tilde {G}} $) | 3/2 | ||
| — | Leptonen ($ e,\mu ,\tau ,\nu _{e},\nu _{\mu },\nu _{\tau }\!\, $) | ½ | Fermionen | Sleptonen ($ {\tilde {e}},{\tilde {\mu }},{\tilde {\tau }},{\tilde {\nu }}_{e},{\tilde {\nu }}_{\mu },{\tilde {\nu }}_{\tau } $) | 0 | Bosonen |
| — | Quarks ($ d,u,s,c,b,t\!\, $) | ½ | Squarks ($ {\tilde {d}},{\tilde {u}},{\tilde {s}},{\tilde {c}},{\tilde {b}},{\tilde {t}} $) | 0 | ||
Supersymmetrische (SUSY) Theorien der Elementarteilchenphysik sagen für jedes vorhandene Elementarteilchen die Existenz mindestens eines Partnerteilchens (Superpartners oder S-Teilchens) voraus, das – mit Ausnahme des Spins – exakt gleiche Quantenzahlen besitzt.
Der Spin des supersymmetrischen Partners ist i. A. um ½ geringer, d. h. den Bosonen (ganzzahliger Spin) und den Fermionen (halbzahliger Spin) werden jeweils supersymmetrische Partner aus der anderen Teilchensorte zugeordnet.
Der Ausdruck Superpartner bezieht sich entweder im Plural auf eine Menge Teilchen, die zueinander Partnerteilchen sind, oder im Singular auf die Partner der 'normalen' Teilchen (im Englischen auch sparticle genannt).
Als „normale“ Teilchen in diesem Sinn (bzw. „standardmodellartige“ Teilchen, weil sie noch nicht durch Supersymmetrie-Transformationen entstanden sind) gelten:
Für diese Teilchen ist die R-Parität +1, für ihre Superpartner −1.
Im Standardmodell existieren keine Teilchen bzw. Felder, die zueinander Superpartner sind. Sollten Superpartner von Elementarteilchen tatsächlich in der Natur existieren, so wird angenommen, dass diese eine große Masse besitzen und dass Supersymmetrie in dem bislang an Teilchenbeschleunigern experimentell zugänglichen Energiebereich eine gebrochene Symmetrie ist.