Callan-Symanzik-Gleichung: Unterschied zwischen den Versionen

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In der [[Physik]] beschreibt die '''Callan-Symanzik-Gleichung''', wie sich die [[Kopplungskonstante]]n mit dem [[Impuls]] in einer [[Quantenfeldtheorie]] ändern. Die Gleichung wurde jeweils unabhängig von [[Curtis Callan]] und [[Kurt Symanzik]] in den 1970er Jahren aufgestellt. Die Gleichung war von tragender Bedeutung beim Verständnis der [[Asymptotische Freiheit|Asymptotischen Freiheit]].  
Die '''Callan-Symanzik-Gleichung''', auch '''Gell-Mann-Low-Gleichung''', '''’t Hooft-Weinberg-Gleichung''' oder '''Georgi-Politzer-Gleichung''',<ref name = Schwartz/> nach [[Curtis Callan]], [[Kurt Symanzik]], [[Murray Gell-Mann]], [[Francis Low]], [[Gerardus ’t Hooft]], [[Steven Weinberg]], [[Howard Georgi]] und [[David Politzer]], ist eine Gleichung in der [[Quantenfeldtheorie]]. Sie beschreibt, wie sich die [[Renormierung|renormierten]] [[Greensche Funktion|Greenschen Funktionen]] der Theorie in Abhängigkeit von der Energieskala  verhalten. Es handelt sich daher um eine [[Renormierungsgruppe]]n-Gleichung.


Es handelt sich um eine [[Renormierungsgruppe]]n<nowiki/>-Gleichung.
Die Greensche Funktion ist dabei der [[Vakuumerwartungswert]] des [[Zeitordnung|zeitgeordneten]] Produkts aller in der Theorie vorkommenden Felder (Teilchen). Angenommen, es existieren zwei Arten von Teilchen, das [[Elektron]] <math>\psi</math> und das [[Photon]] <math>A</math>, dann lautet die Greensche Funktion <math>G_{k,l}</math> für ein System aus <math>k</math> Photonen und <math>l</math> Elektronen:<ref name = Schwartz/>
:<math>G_{k,l} = \left\langle \Omega \left|T\left(A_{\mu_1} \dots A_{\mu_k} \psi_1 \dots \psi_l\right)\right| \Omega \right\rangle</math>
mit dem [[Zeitordnungsoperator]] <math>T</math> und dem [[Quantenvakuum|Vakuumzustand]] <math>|\Omega \rangle</math>. Im Allgemeinen ist die renormierte Greensche Funktion abhängig von allen [[Impuls]]en <math>p</math> der Teilchen, der renormierten [[Kopplungskonstante]]n <math>e_R</math> und ihrer renormierten [[Masse (Physik)|Massen]] <math>m_R</math> sowie eines Renormierungsparameters <math>\mu</math>. Die Callan-Symanzik-Gleichung lautet:<ref name= Schwartz/>
:<math>\left(\mu \frac{\partial}{\partial \mu} + \frac k2 \gamma_3 + \frac l2 \gamma_2 + \beta \frac{\partial}{\partial e_R} + \gamma_m m_R \frac{\partial}{\partial m_R}\right) G_{k,l} = 0</math>
In dieser Gleichung wurden die Abkürzungen
*<math>\gamma_3 = \frac{\mu}{Z_3}\frac{\mathrm dZ_3}{\mathrm d\mu}</math> mit dem Renormierungsfaktor für das Photon <math>Z_3</math>
*<math>\gamma_2 = \frac{\mu}{Z_2}\frac{\mathrm dZ_2}{\mathrm d\mu}</math> mit dem Renormierungsfaktor für das Elektron <math>Z_2</math>
*<math>\gamma_m = \frac{\mu}{m_R}\frac{\partial m_R}{\partial \mu}</math>
*<math>\beta = \mu \frac{\partial e_R}{\partial \mu}</math>
verwendet. Die Funktion <math>\beta</math> heißt auch [[Betafunktion (Physik)|Symanzik’sche Betafunktion]] und gibt das [[Laufende Kopplung|Laufen der Kopplungskonstanten]] mit der betrachteten Skala <math>\mu</math> wieder.
 
== Einzelnachweise ==
<references>
<ref name= Schwartz>{{Literatur|Autor= Matthew D. Schwartz|Titel= Quantum Field Theory and the Standard Model|Verlag= Cambridge University Press|Ort= Cambridge|Datum= 2014|ISBN=978-1-107-03473-0|Seiten= 433–434|Sprache= en}}</ref>
</references>


[[Kategorie:Quantenfeldtheorie]]
[[Kategorie:Quantenfeldtheorie]]

Aktuelle Version vom 25. Februar 2020, 17:57 Uhr

Die Callan-Symanzik-Gleichung, auch Gell-Mann-Low-Gleichung, ’t Hooft-Weinberg-Gleichung oder Georgi-Politzer-Gleichung,[1] nach Curtis Callan, Kurt Symanzik, Murray Gell-Mann, Francis Low, Gerardus ’t Hooft, Steven Weinberg, Howard Georgi und David Politzer, ist eine Gleichung in der Quantenfeldtheorie. Sie beschreibt, wie sich die renormierten Greenschen Funktionen der Theorie in Abhängigkeit von der Energieskala verhalten. Es handelt sich daher um eine Renormierungsgruppen-Gleichung.

Die Greensche Funktion ist dabei der Vakuumerwartungswert des zeitgeordneten Produkts aller in der Theorie vorkommenden Felder (Teilchen). Angenommen, es existieren zwei Arten von Teilchen, das Elektron $ \psi $ und das Photon $ A $, dann lautet die Greensche Funktion $ G_{k,l} $ für ein System aus $ k $ Photonen und $ l $ Elektronen:[1]

$ G_{k,l}=\left\langle \Omega \left|T\left(A_{\mu _{1}}\dots A_{\mu _{k}}\psi _{1}\dots \psi _{l}\right)\right|\Omega \right\rangle $

mit dem Zeitordnungsoperator $ T $ und dem Vakuumzustand $ |\Omega \rangle $. Im Allgemeinen ist die renormierte Greensche Funktion abhängig von allen Impulsen $ p $ der Teilchen, der renormierten Kopplungskonstanten $ e_{R} $ und ihrer renormierten Massen $ m_{R} $ sowie eines Renormierungsparameters $ \mu $. Die Callan-Symanzik-Gleichung lautet:[1]

$ \left(\mu {\frac {\partial }{\partial \mu }}+{\frac {k}{2}}\gamma _{3}+{\frac {l}{2}}\gamma _{2}+\beta {\frac {\partial }{\partial e_{R}}}+\gamma _{m}m_{R}{\frac {\partial }{\partial m_{R}}}\right)G_{k,l}=0 $

In dieser Gleichung wurden die Abkürzungen

  • $ \gamma _{3}={\frac {\mu }{Z_{3}}}{\frac {\mathrm {d} Z_{3}}{\mathrm {d} \mu }} $ mit dem Renormierungsfaktor für das Photon $ Z_{3} $
  • $ \gamma _{2}={\frac {\mu }{Z_{2}}}{\frac {\mathrm {d} Z_{2}}{\mathrm {d} \mu }} $ mit dem Renormierungsfaktor für das Elektron $ Z_{2} $
  • $ \gamma _{m}={\frac {\mu }{m_{R}}}{\frac {\partial m_{R}}{\partial \mu }} $
  • $ \beta =\mu {\frac {\partial e_{R}}{\partial \mu }} $

verwendet. Die Funktion $ \beta $ heißt auch Symanzik’sche Betafunktion und gibt das Laufen der Kopplungskonstanten mit der betrachteten Skala $ \mu $ wieder.

Einzelnachweise

  1. 1,0 1,1 1,2