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Zwischen 1951 und 1954 schrieb Schwinger eine Serie von sechs Artikeln, in denen er basierend auf diesem Variationsprinzip die Quantenfeldtheorie aufbaut.<ref name="Schwinger PR82" /> <ref name="Schwinger PR91">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1953 | title=On Theory of quantized fields II | journal=Physical Review | volume=91 | pages=713 | doi=10.1103/PhysRev.91.713}}</ref><ref name="Schwinger PR91a">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1953 | title=On Theory of quantized fields III | journal=Physical Review | volume=91 | pages=728 | doi=10.1103/PhysRev.91.728}}</ref><ref name="Schwinger PR92">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1953 | title=On Theory of quantized fields IV | journal=Physical Review | volume=92 | pages=1283 | doi=10.1103/PhysRev.92.1283}}</ref><ref name="Schwinger PR93">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1954 | title=On Theory of quantized fields V | journal=Physical Review | volume=93 | pages=615 | doi=10.1103/PhysRev.93.615}}</ref><ref name="Schwinger PR94">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1954 | title=On Theory of quantized fields VI | journal=Physical Review | volume=94 | pages=1362 | doi=10.1103/PhysRev.94.1362}}</ref> Er nannte seinen Ansatz zunächst ''quantum dynamical principle'', doch bereits bei der zweiten Veröffentlichung wählte er den Begriff ''quantum action principle'',<ref name="Schwinger PR91" /> den er später auch in seinen Büchern beibehielt. | Zwischen 1951 und 1954 schrieb Schwinger eine Serie von sechs Artikeln, in denen er basierend auf diesem Variationsprinzip die Quantenfeldtheorie aufbaut.<ref name="Schwinger PR82" /><ref name="Schwinger PR91">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1953 | title=On Theory of quantized fields II | journal=Physical Review | volume=91 | pages=713 | doi=10.1103/PhysRev.91.713}}</ref><ref name="Schwinger PR91a">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1953 | title=On Theory of quantized fields III | journal=Physical Review | volume=91 | pages=728 | doi=10.1103/PhysRev.91.728}}</ref><ref name="Schwinger PR92">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1953 | title=On Theory of quantized fields IV | journal=Physical Review | volume=92 | pages=1283 | doi=10.1103/PhysRev.92.1283}}</ref><ref name="Schwinger PR93">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1954 | title=On Theory of quantized fields V | journal=Physical Review | volume=93 | pages=615 | doi=10.1103/PhysRev.93.615}}</ref><ref name="Schwinger PR94">{{cite journal | author=J. Schwinger | year=1954 | title=On Theory of quantized fields VI | journal=Physical Review | volume=94 | pages=1362 | doi=10.1103/PhysRev.94.1362}}</ref> Er nannte seinen Ansatz zunächst ''quantum dynamical principle'', doch bereits bei der zweiten Veröffentlichung wählte er den Begriff ''quantum action principle'',<ref name="Schwinger PR91" /> den er später auch in seinen Büchern beibehielt. | ||
Eine erste Anwendung des Wirkungsprinzips war die Herleitung von Relationen zwischen den [[Greensche Funktion|Greenschen Funktionen]] einer Quantenfeldtheorie, die heute als [[Dyson-Schwinger-Gleichungen]] bekannt sind.<ref name = "Schwinger PNAS51"> {{cite journal | author=J. Schwinger | year=1951 | title=On Green's functions of quantized fields I + II | journal=PNAS | volume=37 | pages= | Eine erste Anwendung des Wirkungsprinzips war die Herleitung von Relationen zwischen den [[Greensche Funktion|Greenschen Funktionen]] einer Quantenfeldtheorie, die heute als [[Dyson-Schwinger-Gleichungen]] bekannt sind.<ref name = "Schwinger PNAS51"> {{cite journal | author=J. Schwinger | year=1951 | title=On Green's functions of quantized fields I + II | journal=PNAS | volume=37 | pages=452–459}}</ref> | ||
Schwinger war mit seinem Ansatz auch einer der ersten, der Bosonen und Fermionen gemeinsam behandeln konnte und so eine Grundlage für die [[Quantenelektrodynamik]] geschaffen hat. Dennoch sind die verschiedenen Ansätze zur QFT inzwischen miteinander verschmolzen. In der modernen Formulierung der QFT kann das Wirkungsprinzip aus dem Pfadintegralformalismus hergeleitet werden.<ref name="Izykson-Zuber" /> | Schwinger war mit seinem Ansatz auch einer der ersten, der Bosonen und Fermionen gemeinsam behandeln konnte und so eine Grundlage für die [[Quantenelektrodynamik]] geschaffen hat. Dennoch sind die verschiedenen Ansätze zur QFT inzwischen miteinander verschmolzen. In der modernen Formulierung der QFT kann das Wirkungsprinzip aus dem Pfadintegralformalismus hergeleitet werden.<ref name="Izykson-Zuber" /> | ||
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Der historische Zusammenhang zwischen den verschiedenen Ansätzen zur Quantenfeldtheorie wurde von [[Silvan S. Schweber]] dargestellt<ref>S. Schweber: ''QED and the men who made it: Dyson, Schwinger, Feynman and Tomonaga,'' Princeton University Press 1994, ISBN 0691033277</ref>, der auch die Bedeutung der Greenschen Funktionen in einem technischen Paper zusammengefasst hat.<ref>S. Schweber: ''The sources of Schwinger's Green's functions'', [http://www.pnas.org/cgi/content/full/102/22/7783 PNAS vol. 102 no. 22 7783-7788]</ref> | Der historische Zusammenhang zwischen den verschiedenen Ansätzen zur Quantenfeldtheorie wurde von [[Silvan S. Schweber]] dargestellt<ref>S. Schweber: ''QED and the men who made it: Dyson, Schwinger, Feynman and Tomonaga,'' Princeton University Press 1994, ISBN 0691033277</ref>, der auch die Bedeutung der Greenschen Funktionen in einem technischen Paper zusammengefasst hat.<ref>S. Schweber: ''The sources of Schwinger's Green's functions'', [http://www.pnas.org/cgi/content/full/102/22/7783 PNAS vol. 102 no. 22 7783-7788]</ref> | ||
==Einzelnachweise== | == Einzelnachweise == | ||
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Schwingers Quantenwirkungsprinzip, nach seinem Entwickler Julian Seymour Schwinger benannt, ist einer der Zugänge zur Quantenfeldtheorie. In diesem Formalismus ist die Wirkung ein Operator, anders als in Feynmans Pfadintegralformulierung, in der die Wirkung ein klassisches Funktional ist. In der modernen Formulierung der Quantenfeldtheorie sind beide Ansätze enthalten. Historisch war Schwingers Ansatz die erste Formulierung, in der Bosonen und Fermionen gleichermaßen behandelt wurden. Feynman, Schwinger und Tomonaga erhielten 1965 gemeinsam den Nobelpreis für Physik.
Der Ansatz besteht darin, in der klassischen Wirkung alle Felder durch Quantenoperatoren zu ersetzen. Das Wirkungsprinzip:
bei dem $ \delta $ für die Variation nach Parametern oder parametralen Funktionen steht, ergibt dann die Bewegungsgleichungen des Quantensystems.[1] Variiert man z. B. nach der Zeit im Bra-Zustand $ \langle B| $, so erhält man gerade die zeitabhängige Schrödingergleichung.[2]
Zwischen 1951 und 1954 schrieb Schwinger eine Serie von sechs Artikeln, in denen er basierend auf diesem Variationsprinzip die Quantenfeldtheorie aufbaut.[1][3][4][5][6][7] Er nannte seinen Ansatz zunächst quantum dynamical principle, doch bereits bei der zweiten Veröffentlichung wählte er den Begriff quantum action principle,[3] den er später auch in seinen Büchern beibehielt.
Eine erste Anwendung des Wirkungsprinzips war die Herleitung von Relationen zwischen den Greenschen Funktionen einer Quantenfeldtheorie, die heute als Dyson-Schwinger-Gleichungen bekannt sind.[8]
Schwinger war mit seinem Ansatz auch einer der ersten, der Bosonen und Fermionen gemeinsam behandeln konnte und so eine Grundlage für die Quantenelektrodynamik geschaffen hat. Dennoch sind die verschiedenen Ansätze zur QFT inzwischen miteinander verschmolzen. In der modernen Formulierung der QFT kann das Wirkungsprinzip aus dem Pfadintegralformalismus hergeleitet werden.[2]
Der historische Zusammenhang zwischen den verschiedenen Ansätzen zur Quantenfeldtheorie wurde von Silvan S. Schweber dargestellt[9], der auch die Bedeutung der Greenschen Funktionen in einem technischen Paper zusammengefasst hat.[10]