Im Pound-Rebka-Experiment wies Robert Pound 1960 zusammen mit seinem Assistenten Glen Rebka die gravitative Spektralverschiebung von Gamma-Strahlung im Gravitationsfeld der Erde nach. Zuvor hatten beide 1959 das Experiment vorgeschlagen[1]. Das Experiment verwendet den Mößbauer-Effekt, der eine exakte Frequenzmessung ermöglicht, und wurde im Jefferson-Turm an der Harvard University durchgeführt. Siehe auch Tests der allgemeinen Relativitätstheorie.
Einstein zeigte 1911[2], dass aus der Energieerhaltung schon für klassische Betrachtungen folgt, dass Photonen im Schwerefeld genauso beeinflusst werden wie massive Teilchen. Sein Gedankenexperiment beschreibt ein Teilchen, das im freien Fall kinetische Energie gewinnt und am Erdboden durch Annihilation Strahlung aussendet. Dieses Teilchen hat vor dem Fall nur Ruheenergie und danach eine Gesamtenergie aus Ruheenergie und kinetischer Energie $ E_{\mathrm {t,unten} }=m_{\mathrm {t} }c^{2}+m_{\mathrm {t} }gh $. Das hypothetische bei der Annihilation erzeugte Photon hätte diese Energie und könnte nun zum Ausgangspunkt des fallenden Teilchens gesandt werden. Wenn das Photon nicht von der Gravitation beeinflusst würde, hätte es am oberen Ende der Fallstrecke immer noch die volle Teilchenenergie $ E_{\mathrm {t} }=m_{\mathrm {t} }c^{2}+m_{\mathrm {t} }gh $ und könnte zur erneuten Erzeugung eines fallenden Teilchens $ E=m_{\mathrm {t} }c^{2} $ genutzt werden. Dabei würde die überschüssige Energie von $ E_{\mathrm {kin} }=m_{\mathrm {t} }gh $ frei werden. Nur wenn das Photon auf dem Weg nach oben Energie verliert, ist die Energieerhaltung gewährleistet.
Für die Photonenenergie gilt also in den Einheiten des erzeugenden Teilchens $ E_{\text{unten}}=m_{\mathrm {t} }c^{2}+m_{\mathrm {t} }gh $ und $ E_{\mathrm {oben} }=m_{\mathrm {t} }c^{2} $. In den Einheiten des Photons folgt daraus $ E_{\text{unten}}=\left(1+{\frac {gh}{c^{2}}}\right)E_{\text{oben}} $ bzw. in der Frequenz $ {\frac {\Delta f}{f}}={\frac {gh}{c^{2}}} $.
Eine Höhendifferenz von 22,56 Metern ergibt in dieser Newtonschen Näherung eine zu erwartende Frequenzverschiebung von $ \Delta f/f=2{,}46\cdot 10^{-15} $.
Die Energieänderung des Photons auf seinem Weg durch das Gravitationsfeld zeigt sich in einer Frequenzänderung. Die verwendete Gammastrahlung hat eine sehr geringe Linienbreite, wodurch sich die Frequenzänderung deutlich zeigt. Um die Veränderung zwischen Quelle und Absorber zu messen, wählten Pound und Rebka die resonante Absorption der Strahlung, die durch den gleichen Mechanismus wie die Emission die gleiche Linienbreite besitzt. So ist der Absorber je nach verwendetem Atomkern nur für einen eigenen sehr engen Frequenzbereich empfindlich. Im Fall des Mößbauereffekts, also der rückstoßfreien Emission und Absorption, sind diese Bereiche für den Emitter und Absorber gleich. Daraus folgt also: wenn sich die Frequenz der Strahlung auf dem Weg ändert, zeigt sich in einem System von zueinander in Ruhe befindlichen Emitter und Absorber mit Kernen, deren Linienpositionen gleich sind, keine Absorption. Da sich allerdings die Atome aufgrund ihrer thermischen Energie bewegen, sind die aussendenden und empfangenden Atome nicht in Ruhe zueinander. Diesen Effekt der thermischen Dopplerverbreiterung kompensiert man durch starke Kühlung, bei der auch der Mößbauereffekt auftritt. Wenn man nun die Quelle oder den Absorber mit einer bestimmten Geschwindigkeit relativ zum anderen bewegt, kann man durch den Dopplereffekt auf verschiedenen Frequenzen auf Absorption messen. Im Fall des Pound-Rebka-Experiments wurde die Quelle auf einer Hydraulikplatte montiert und so genau in Position gebracht. Zwischen der Hydraulik und der Quelle wurden während des Versuchs verschiedene elektroakustische Wandler verwendet, um die Quelle in sinusförmige Auf-und-Abbewegung zu versetzen. Aus dem Zeitpunkt innerhalb dieses Bewegungszyklus und damit aus der momentanen Geschwindigkeit der Quelle, bei der die Absorption auftritt, kann man folgern, um wie viel sich die Frequenz des Photons geändert hat.
Quelle und Absorber wurden in diesem Experiment auf einen vertikalen Abstand von 74 Fuß, also ungefähr 22,56 m, montiert. Während der Versuchsdurchführung wurden die Positionen mehrfach getauscht, um mit der Differenz der Frequenzverschiebung für den Flug des Photons nach oben bzw. nach unten den Einfluss der Schwerkraft nachzuweisen. Im Zwischenraum befand sich ein Foliensack, durch den Helium gepumpt wurde, um die Streuung der Gammastrahlung im Vergleich zu Luft zu verringern.
Den größten systematischen Einfluss auf die Frequenzverschiebung hatte allerdings die Temperaturdifferenz zwischen Quelle und Absorber. Diese führte zu einem vierfach höheren Effekt als die Gravitation und musste mit hoher Präzision bestimmt werden.
Bis zur Erstveröffentlichung der Ergebnisse am 1. April[3] hatten sie seit dem Beginn der Messungen am 22. Februar 1960 an 10 Tagen gemessen. An den ersten zwei Tagen war die Quelle am Boden aufgebaut und die gemessene Frequenzänderung der Photonen während des Flugs betrug in den 6 durchgeführten Messungen nach Berücksichtigung der Temperaturdifferenz im Mittel $ \Delta f/f=-19{,}7\cdot 10^{-15} $. Darauf folgend wurde an 2 Tagen mit der Quelle am oberen Ende des Aufbaus gemessen und die Frequenzänderung in den 8 durchgeführten Messungen betrug im Mittel $ \Delta f/f=-15{,}5\cdot 10^{-15} $. Beim Flug nach oben ist wie zuvor beschrieben ein Energieverlust, also eine Rotverschiebung, zu erwarten und nach unten eine Blauverschiebung. In den Messergebnissen stecken ein gravitativer Anteil und verschiedene festkörperphysikalische Effekte $ \Delta f=\Delta f_{\mathrm {grav} }+\Delta f_{\mathrm {Rest} } $. Im Fall der Rotverschiebung gilt $ \Delta f_{\mathrm {grav} }<0 $ und für die Blauverschiebung $ \Delta f_{\mathrm {grav} }>0 $. Die Differenz der Verschiebungen für die beiden unterschiedlichen Richtungen ergibt also den doppelten Effekt, der für die einfache Strecke zu erwarten wäre. Das Messergebnis entspricht also in Größe und Genauigkeit einem reinen Rotverschiebungsexperiment mit 45 m Steighöhe oder einem Blauverschiebungsexperiment mit 45 m Fallhöhe. Für die ersten 4 der 10 Messtage ergab sich eine betragsmäßige Differenz von $ (4{,}2\pm 1{,}1)\cdot 10^{-15} $ in Übereinstimmung mit der Vorhersage von $ 4{,}92\cdot 10^{-15} $. Im weiteren Verlauf konnte die Genauigkeit durch die größere Stichprobe verbessert werden und das publizierte Ergebnis nach abgeschlossener Messung war $ (-5{,}13\pm 0{,}51)\cdot 10^{-15} $ (gemäß der von den Autoren verwendeten Vorzeichenkonvention für die Differenz) und bestätigt damit die Vorhersage mit einer Genauigkeit von 10 %.