Ambipolare Diffusion

Unter ambipolarer Diffusion (ambipolar: beide Polaritäten betreffend)^[1] versteht man die gekoppelte, gleichgerichtete Diffusion positiver und negativer Ladungsträger bei gleichgerichteten Konzentrationsgradienten. Sie ist ein Spezialfall der Diffusion in Gemischen freier bzw. quasifreier Teilchen mit elektrisch geladenen Komponenten und tritt insbesondere in Plasmen auf.

Zur Erläuterung des Vorganges reicht die Beschränkung auf ein stationäres Plasmamodell mit Elektronen $e$ und einfach positiv geladenen Ionen $i$ aus. Deren Konzentrationen sind dementsprechend $n_e$ bzw. $n_i$.

Aufgrund der Quasineutralität sind diese annähernd gleich:

$n_e\approx n_i=n$.

Daraus folgt, dass auch für die Konzentrationsgradienten, die für jede Diffusion notwendige Voraussetzung sind, ebenfalls gilt:

$\mathrm{\nabla }{n}_e\approx \mathrm{\nabla }{n}_i=\mathrm{\nabla }n$.

Folglich diffundieren Elektronen und Ionen in die gleiche Richtung. Allerdings neigen Elektronen aufgrund ihrer geringeren Masse und entsprechend höheren thermischen Geschwindigkeit zu vielfach schnellerem Konzentrationsausgleich als die Ionen, für die Diffusionskoeffizienten gilt also

$D_e\gg D_i$.

Dadurch treten Raumladungen auf und entsprechende elektrische Felder, die die Elektronen bremsen und die Ionen beschleunigen. Im Fließgleichgewicht diffundieren beide Spezies mit der gleichen Teilchenstromdichte,

$j_{re}=j_{ri}=j$,

sodass netto keine Ladung transportiert wird.

Da auch die Konzentrationsgradienten gleich sind, existiert ein gemeinsamer Diffusionskoeffizient, der ambipolare Diffusionskoeffizient $D_a$. Um diesen zu bestimmen, wird die Diffusion in nur eine Richtung betrachtet, beispielsweise bei einem Funken in radialer Richtung $r$:

$j_{re}=-D_e\cdot \frac{\partial n_e}{\partial r}-b_e\cdot n_e\cdot f(E)$

$j_{ri}=-D_i\cdot \frac{\partial n_i}{\partial r}+b_i\cdot n_i\cdot f(E)$,

wobei $b_e>b_i$ die Beweglichkeiten der Teilchen sind und $f(E)$ eine gemeinsame Funktion der elektrischen Feldstärke $E$.

Mit Einsetzen der gemeinsamen Größen $j$ und $n$ und Eliminieren von $f(E)$ ergibt sich

$j=-\frac{D_i\cdot b_e+D_e\cdot b_i}{b_e+b_i}\cdot \frac{\partial n}{\partial r}$

und nach Koeffizientenvergleich mit einer allgemeinen Diffusionsgleichung der ambipolare Diffusionskoeffizient

$D_a=\frac{D_i\cdot b_e+D_e\cdot b_i}{b_e+b_i}$.

Literatur

• Ulrich Stroth: Plasmaphysik: Phänomene, Grundlagen, Anwendungen. Vieweg 2011, ISBN 978-3-8348-1615-3, eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche.

Einzelnachweise