Effektive Temperatur: Unterschied zwischen den Versionen
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imported>Geof K (genauer: Temperatur der Sternoberfläche; grammat.) |
imported>Marc-André Aßbrock K (typo) |
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Die '''effektive Temperatur''' <math>T_\mathrm{eff}</math> eines [[Stern]]s ist jene [[Temperatur]] seiner Oberfläche, die ein [[Schwarzer Strahler]] haben müsste, um mit der gleichen [[Flächenhelligkeit|Helligkeit pro Fläche]] <math>\mathcal{F}_\mathrm{Bol}</math> zu strahlen. Die effektive Temperatur eines Objekts weicht von der [[Kinetische Gastheorie|kinetisch]] definierten Temperatur umso mehr ab, je weniger das [[Emissionsspektrum|Spektrum]] des Objekts dem eines Schwarzen Körpers entspricht. | Die '''effektive Temperatur''' <math>T_\mathrm{eff}</math> eines [[Stern]]s ist jene [[Temperatur]] seiner Oberfläche, die ein [[Schwarzer Strahler]] haben müsste, um mit der gleichen [[Flächenhelligkeit|Helligkeit pro Fläche]] <math>\mathcal{F}_\mathrm{Bol}</math> zu strahlen. Die effektive Temperatur eines Objekts weicht von der [[Kinetische Gastheorie|kinetisch]] definierten Temperatur umso mehr ab, je weniger das [[Emissionsspektrum|Spektrum]] des Objekts dem eines Schwarzen Körpers entspricht. | ||
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Da der stellare Radius nicht eindeutig zu definieren ist, nutzt man zur Berechnung der effektiven Temperatur die | Da der stellare Radius nicht eindeutig zu definieren ist, nutzt man zur Berechnung der effektiven Temperatur die | ||
Aktuelle Version vom 6. März 2021, 23:11 Uhr
Die effektive Temperatur $ T_{\mathrm {eff} } $ eines Sterns ist jene Temperatur seiner Oberfläche, die ein Schwarzer Strahler haben müsste, um mit der gleichen Helligkeit pro Fläche $ {\mathcal {F}}_{\mathrm {Bol} } $ zu strahlen. Die effektive Temperatur eines Objekts weicht von der kinetisch definierten Temperatur umso mehr ab, je weniger das Spektrum des Objekts dem eines Schwarzen Körpers entspricht.
Nach dem Stefan-Boltzmann-Gesetz gilt
- $ {\mathcal {F}}_{\mathrm {Bol} }=\sigma \cdot T_{\mathrm {eff} }^{4} $
$ \Leftrightarrow T_{\mathrm {eff} }={\sqrt[{4}]{\frac {{\mathcal {F}}_{\mathrm {Bol} }}{\sigma }}} $
mit der Stefan-Boltzmann-Konstante
- $ \sigma =5{,}67\,\cdot \,10^{-8}\,\mathrm {W\,m^{-2}K^{-4}} $
Damit ergibt sich die bolometrische Helligkeit zu
- $ {\begin{alignedat}{2}L&={\frac {L}{A}}&&\cdot A\\&=\sigma T_{\mathrm {eff} }^{4}&&\cdot 4\pi R^{2}\end{alignedat}} $
mit
- der Sternoberfläche $ 4\pi R^{2} $, wobei $ R $ der Radius des Sterns ist.
Da der stellare Radius nicht eindeutig zu definieren ist, nutzt man zur Berechnung der effektiven Temperatur die optische Dichte.
Die effektive Temperatur und die bolometrische Helligkeit sind die beiden physikalischen Kenngrößen, mit denen ein Stern in das Hertzsprung-Russell-Diagramm eingeordnet werden kann.