Franz-Keldysh-Effekt: Unterschied zwischen den Versionen
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Der '''Franz-Keldysh-Effekt''' (FKE) ist eine Änderung der [[Fundamentalabsorption]] eines [[Halbleiter]]s in Anwesenheit eines [[Elektrisches Feld|elektrischen Feldes]]. Er wurde 1957/58 nahezu zeitgleich von [[Walter Franz (Physiker)|Walter Franz]]<ref>W. Franz: ''Einfluß eines elektrischen Feldes auf eine optische Absorptionskante.'' In: ''Z. Naturforschung'' 13a, 1958, S. 484–489.</ref> und [[Leonid Weniaminowitsch Keldysch|Leonid Keldysch]]<ref>L. V. Keldysh: <!--Originaltitel bitte nachtragen-->In: ''J. Exptl. Theoret. Phys. (USSR)'' 33, 1957, S. 994–1003.<br />übersetzt: ''Behaviour of Non-Metallic Crystals in Strong Electric Fields.'' In: ''Soviet Physics JETP'' 6, 1958, S. 763–770.</ref> beschrieben und 1960 erstmals von | Der '''Franz-Keldysh-Effekt''' ('''FKE''') ist eine Änderung der [[Fundamentalabsorption]] eines [[Halbleiter]]s in Anwesenheit eines [[Elektrisches Feld|elektrischen Feldes]]. Er wurde 1957/58 nahezu zeitgleich von [[Walter Franz (Physiker)|Walter Franz]]<ref>W. Franz: ''Einfluß eines elektrischen Feldes auf eine optische Absorptionskante.'' In: ''Z. Naturforschung'' 13a, 1958, S. 484–489.</ref> und [[Leonid Weniaminowitsch Keldysch|Leonid Keldysch]]<ref>L. V. Keldysh: <!--Originaltitel bitte nachtragen-->In: ''J. Exptl. Theoret. Phys. (USSR)'' 33, 1957, S. 994–1003.<br />übersetzt: ''Behaviour of Non-Metallic Crystals in Strong Electric Fields.'' In: ''Soviet Physics JETP'' 6, 1958, S. 763–770.</ref> beschrieben und 1960 erstmals von [[Richard Williams (Chemiker)|Richard Williams]] an [[Cadmiumsulfid]] (CdS) beobachtet.<ref>R. Williams: ''Electric Field Induced Light Absorption in CdS.'' In: ''Phys. Rev.'' 117, 1960, S. 1487–1490.</ref> Eine weitergehende Erklärung erfolgte 1964 durch Keldysch.<ref>L. V. Keldysh: <!--Originaltitel bitte nachtragen-->In: ''Exptl. Theoret. Phys. (USSR)'' 47, 1964, S. 1945–1957.<br />übersetzt: ''Ionization in the Field of a Strong Electromagnetic Wave.'' In: ''Soviet Physics JETP'' 20, 1965, {{ISSN|0038-5646}} S. 1307–1314.</ref> | ||
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Mit steigendem [[Elektrisches Feld|elektrischen Feld]] steigt der Absorptionskoeffizient für Photonenenergien kleiner der Bandlückenenergie. Dies entspricht einer Verschiebung der [[Absorptionskante]] zu niedrigeren Energien. Die größte Änderung des Absorptionskoeffizienten bei kleinen Feldstärken erfolgt aufgrund der [[exponentiell]]en Abhängigkeit in unmittelbarer Nähe zur Absorptionskante. Große Feldstärken rufen dagegen nur vergleichsweise kleine weitere Veränderungen hervor. Insgesamt ist die Verschiebung und Abflachung der Absorptionskante zu größeren [[Wellenlänge#Wellenlänge elektromagnetischer Wellen im Medium|Wellenlängen]] hin zu beobachten. Zu höheren Energien ist ein oszillatorisch abklingendes Verhalten der differentiellen Absorption beobachtbar<ref>{{Literatur|Autor=F. Cerdeira, C. Vázquez-López, E. Ribeiro, P. A. M. Rodrigues, V. Lemos, M. A. Sacilotti, A. P. Roth|Titel=Franz-Keldysh oscillations in the photomodulated spectra of an In<sub>0.12</sub>Ga<sub>0.88</sub>As/GaAs strained-layer superlattice|Sammelwerk=Physical Review B|Band=42|Nummer=15|Jahr=1990|Seiten=9480–9485|DOI=10.1103/PhysRevB.42.9480}}</ref>. Grund für diese sog. Franz-Keldysh-Oszillationen ist ebenfalls der quantenmechanische [[Tunneleffekt]], welcher auch die Photonenabsorption oberhalb der Bandkante beeinflusst. | Mit steigendem [[Elektrisches Feld|elektrischen Feld]] steigt der Absorptionskoeffizient für Photonenenergien kleiner der Bandlückenenergie. Dies entspricht einer Verschiebung der [[Absorptionskante]] zu niedrigeren Energien. Die größte Änderung des Absorptionskoeffizienten bei kleinen Feldstärken erfolgt aufgrund der [[exponentiell]]en Abhängigkeit in unmittelbarer Nähe zur Absorptionskante. Große Feldstärken rufen dagegen nur vergleichsweise kleine weitere Veränderungen hervor. Insgesamt ist die Verschiebung und Abflachung der Absorptionskante zu größeren [[Wellenlänge#Wellenlänge elektromagnetischer Wellen im Medium|Wellenlängen]] hin zu beobachten. Zu höheren Energien ist ein oszillatorisch abklingendes Verhalten der differentiellen Absorption beobachtbar<ref>{{Literatur|Autor=F. Cerdeira, C. Vázquez-López, E. Ribeiro, P. A. M. Rodrigues, V. Lemos, M. A. Sacilotti, A. P. Roth|Titel=Franz-Keldysh oscillations in the photomodulated spectra of an In<sub>0.12</sub>Ga<sub>0.88</sub>As/GaAs strained-layer superlattice|Sammelwerk=Physical Review B|Band=42|Nummer=15|Jahr=1990|Seiten=9480–9485|DOI=10.1103/PhysRevB.42.9480}}</ref>. Grund für diese sog. Franz-Keldysh-Oszillationen ist ebenfalls der quantenmechanische [[Tunneleffekt]], welcher auch die Photonenabsorption oberhalb der Bandkante beeinflusst. | ||
Der Franz-Keldysh-Effekt tritt in [[Volumenhalbleiter]]n auf. Im Gegensatz dazu wirkt in Quantenfilmstrukturen der quantenunterstützte [[Stark-Effekt]] (engl. {{lang|en|quantum confined | Der Franz-Keldysh-Effekt tritt in [[Volumenhalbleiter]]n auf. Im Gegensatz dazu wirkt in Quantenfilmstrukturen der quantenunterstützte [[Stark-Effekt]] (engl. {{lang|en|quantum confined Stark effect}}, [[QCSE]]). Beide Effekte werden zur Licht[[Modulation (Technik)|modulation]] in [[Elektroabsorptionsmodulator]]en in der [[Nachrichtentechnik]] verwendet. Die notwendigen [[Elektrische Feldstärke|Feldstärken]] betragen einige hundert Kilovolt pro Zentimeter. Diese Feldstärken lassen sich mit [[Diode]]nstrukturen problemlos realisieren (Beispiel: [[pin-Diode]]nstruktur mit 300 nm dicker i-Zone, in Sperrrichtung angelegte [[elektrische Spannung]]: 3 V, damit beträgt die elektrische Feldstärke in der i-Zone 100 kV/cm). | ||
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Aktuelle Version vom 26. Mai 2021, 07:34 Uhr
Der Franz-Keldysh-Effekt (FKE) ist eine Änderung der Fundamentalabsorption eines Halbleiters in Anwesenheit eines elektrischen Feldes. Er wurde 1957/58 nahezu zeitgleich von Walter Franz[1] und Leonid Keldysch[2] beschrieben und 1960 erstmals von Richard Williams an Cadmiumsulfid (CdS) beobachtet.[3] Eine weitergehende Erklärung erfolgte 1964 durch Keldysch.[4]
Beschreibung
Die Änderung der Fundamentalabsorption wird durch eine Reduzierung der effektiven Bandabstandsenergie hervorgerufen. Ohne elektrisches Feld durchläuft ein Photon mit einer Energie unterhalb der Bandlückenenergie den Halbleiter, da es nicht ausreichend Energie besitzt um absorbiert zu werden. Es besitzt also nicht genügend Energie um ein Elektron vom Valenz- ins Leitungsband anzuheben.
Wird an den Halbleiter ein elektrisches Feld angelegt, so verkippen die Bandkanten. Die Wellenfunktion der Ladungsträger und damit deren Aufenthaltswahrscheinlichkeit klingen jetzt exponentiell in die verbotene Zone zwischen den Bändern ab. Das heißt, die Wahrscheinlichkeit, ein Elektron in der Bandlücke zu finden, nimmt entsprechend einer Exponentialfunktion ab. Ein Valenzelektron, das von einem absorbierten Photon mit einer Photonenenergie leicht unterhalb der Bandlückenenergie in das Leitungsband gehoben werden soll, muss eine dreieckförmige Energiebarriere durchtunneln. Lösungen der Schrödingergleichung für ein solches Dreieckspotential bieten hierbei Airy-Funktionen. Die Barrierenhöhe hängt von der Bandlückenenergie und der Photonenenergie ab, die Dicke vom elektrischen Feld. Der Franz-Keldysh-Effekt ist somit ein photonenunterstützter Tunnelprozess. Die Dicke der Barriere verringert sich mit steigendem Feld, so dass die Tunnelwahrscheinlichkeit ansteigt.
Mit steigendem elektrischen Feld steigt der Absorptionskoeffizient für Photonenenergien kleiner der Bandlückenenergie. Dies entspricht einer Verschiebung der Absorptionskante zu niedrigeren Energien. Die größte Änderung des Absorptionskoeffizienten bei kleinen Feldstärken erfolgt aufgrund der exponentiellen Abhängigkeit in unmittelbarer Nähe zur Absorptionskante. Große Feldstärken rufen dagegen nur vergleichsweise kleine weitere Veränderungen hervor. Insgesamt ist die Verschiebung und Abflachung der Absorptionskante zu größeren Wellenlängen hin zu beobachten. Zu höheren Energien ist ein oszillatorisch abklingendes Verhalten der differentiellen Absorption beobachtbar[5]. Grund für diese sog. Franz-Keldysh-Oszillationen ist ebenfalls der quantenmechanische Tunneleffekt, welcher auch die Photonenabsorption oberhalb der Bandkante beeinflusst.
Der Franz-Keldysh-Effekt tritt in Volumenhalbleitern auf. Im Gegensatz dazu wirkt in Quantenfilmstrukturen der quantenunterstützte Stark-Effekt (engl. {{Modul:Vorlage:lang}} Modul:Multilingual:149: attempt to index field 'data' (a nil value), QCSE). Beide Effekte werden zur Lichtmodulation in Elektroabsorptionsmodulatoren in der Nachrichtentechnik verwendet. Die notwendigen Feldstärken betragen einige hundert Kilovolt pro Zentimeter. Diese Feldstärken lassen sich mit Diodenstrukturen problemlos realisieren (Beispiel: pin-Diodenstruktur mit 300 nm dicker i-Zone, in Sperrrichtung angelegte elektrische Spannung: 3 V, damit beträgt die elektrische Feldstärke in der i-Zone 100 kV/cm).
Literatur
- J. I. Pankove: Optical Processes in Semiconductors. Dover Publications Inc., New York 1971.
Einzelnachweise
- ↑ W. Franz: Einfluß eines elektrischen Feldes auf eine optische Absorptionskante. In: Z. Naturforschung 13a, 1958, S. 484–489.
- ↑ L. V. Keldysh: In: J. Exptl. Theoret. Phys. (USSR) 33, 1957, S. 994–1003.
übersetzt: Behaviour of Non-Metallic Crystals in Strong Electric Fields. In: Soviet Physics JETP 6, 1958, S. 763–770. - ↑ R. Williams: Electric Field Induced Light Absorption in CdS. In: Phys. Rev. 117, 1960, S. 1487–1490.
- ↑ L. V. Keldysh: In: Exptl. Theoret. Phys. (USSR) 47, 1964, S. 1945–1957.
übersetzt: Ionization in the Field of a Strong Electromagnetic Wave. In: Soviet Physics JETP 20, 1965, ISSN 0038-5646 S. 1307–1314. - ↑ F. Cerdeira, C. Vázquez-López, E. Ribeiro, P. A. M. Rodrigues, V. Lemos, M. A. Sacilotti, A. P. Roth: Franz-Keldysh oscillations in the photomodulated spectra of an In0.12Ga0.88As/GaAs strained-layer superlattice. In: Physical Review B. Band 42, Nr. 15, 1990, S. 9480–9485, doi:10.1103/PhysRevB.42.9480.