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Die Funktion <math>\psi(\vec r,t)</math> ist der [[Ordnungsparameter]] des Phasenübergangs. Der Parameter <math>g\,</math> beschreibt, ob die Wechselwirkung anziehend (<math>g<0\,</math>) oder abstoßend (<math>g>0\,</math>) ist. | Die Funktion <math>\psi(\vec r,t)</math> ist der [[Ordnungsparameter]] des Phasenübergangs. Der Parameter <math>g\,</math> beschreibt, ob die Wechselwirkung anziehend (<math>g<0\,</math>) oder abstoßend (<math>g>0\,</math>) ist. | ||
Die Gross-Pitaevskii-Gleichung spielt eine wichtige Rolle bei der theoretischen Behandlung von [[Boson|bosonischen]] Quantenflüssigkeiten wie [[Bose-Einstein-Kondensat | Die Gross-Pitaevskii-Gleichung spielt eine wichtige Rolle bei der theoretischen Behandlung von [[Boson|bosonischen]] Quantenflüssigkeiten wie [[Bose-Einstein-Kondensat]]en (BEC), [[Supraleiter]]n und [[Supraflüssigkeit]]en. Sie beinhaltet unter anderem [[Soliton|solitäre]] Lösungen (nichtlineare Wellen) und [[Wirbel (Strömungslehre)|Vortices]] (quantisierte Wirbel). Sie entspricht einer [[Molekularfeldtheorie|Molekularfeldnäherung]] mit der Wechselwirkung mit dem mittleren Feld der übrigen Bosonen im nichtlinearen Term. | ||
Berücksichtigt man auch elektrisch geladene Teilchen ([[Elektrische Ladung|Ladung]] <math>q\,</math>, [[Vektorpotential]] <math>\vec A</math>), so muss man den [[Impulsoperator]] ersetzen: <math>\vec | Berücksichtigt man auch elektrisch geladene Teilchen ([[Elektrische Ladung|Ladung]] <math>q\,</math>, [[Vektorpotential]] <math>\vec A</math>), so muss man den [[Impulsoperator]] ersetzen: <math>-\mathrm i \hbar \vec \nabla \rightarrow - \mathrm i\hbar\vec\nabla + q\vec A</math>. In diesem Fall wird aus der Gross-Pitaevskii-Gleichung die [[Ginsburg-Landau-Theorie|Ginzburg-Landau-Gleichung]], die der [[Phänomenologie (Methodik)|phänomenologischen]] Beschreibung von Supraleitern dient. | ||
==Interpretation== | == Interpretation == | ||
Den Freiheitsgrad <math>\psi(\vec r,t)</math> der Gross-Pitaevskii-Gleichung, ein klassisches komplexwertiges Feld, kann man als Mittelwert eines Feldoperators <math>\hat{\psi}(\vec r,t)</math> interpretieren. Die Approximation des Feldoperators durch den Mittelwert ist zulässig wenn sich viele Teilchen im selben quantenmechanischen Einteilchenzustand befinden, was nur bei Bosonen möglich ist. | Den Freiheitsgrad <math>\psi(\vec r,t)</math> der Gross-Pitaevskii-Gleichung, ein klassisches komplexwertiges Feld, kann man als Mittelwert eines Feldoperators <math>\hat{\psi}(\vec r,t)</math> interpretieren. Die Approximation des Feldoperators durch den Mittelwert ist zulässig, wenn sich viele Teilchen im selben quantenmechanischen Einteilchenzustand befinden, was nur bei Bosonen möglich ist. | ||
Im Rahmen der Quantenmechanik entspricht die Gross-Pitaevskii-Gleichung in diesem Sinn den Maxwell-Gleichungen. | Im Rahmen der Quantenmechanik entspricht die Gross-Pitaevskii-Gleichung in diesem Sinn den Maxwell-Gleichungen. | ||
Im Fall <math>g=0</math> entfällt die Nichtlinearität und es besteht formale Übereinstimmung mit der 1-Teilchen-[[Schrödingergleichung]]. Die Freiheitsgrade der Schrödingergleichung sind allerdings die Teilchenkoordinaten. Eine Herleitung der Gross-Pitaevskii-Gleichung aus der Schrödingergleichung ist | Im Fall <math>g=0</math> entfällt die Nichtlinearität und es besteht formale Übereinstimmung mit der 1-Teilchen-[[Schrödingergleichung]]. Die Freiheitsgrade der Schrödingergleichung sind allerdings die Teilchenkoordinaten. Eine Herleitung der Gross-Pitaevskii-Gleichung aus der Schrödingergleichung ist mit Hilfe des Formalismus der [[Zweite Quantisierung|zweiten Quantisierung]] möglich. | ||
==Energie und Dispersion== | == Energie und Dispersion == | ||
Die [[Energiedichte]] eines Systems, das durch die Gross-Pitaevskii-Gleichung beschrieben wird, ist gegeben durch: | Die [[Energiedichte]] eines Systems, das durch die Gross-Pitaevskii-Gleichung beschrieben wird, ist gegeben durch: | ||
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==Literatur== | == Literatur == | ||
* [[Anthony James Leggett]]:''Bose-Einstein Condensation in the Alkali Gases: Some Fundamental Concepts'', Reviews of Modern Physics, Bd.73, 2001, S. 307–356 | * [[Anthony James Leggett]]: ''Bose-Einstein Condensation in the Alkali Gases: Some Fundamental Concepts'', Reviews of Modern Physics, Bd. 73, 2001, S. 307–356 | ||
*Originalarbeiten: | *Originalarbeiten: | ||
**E. P. Gross,''Structure of a quantized vortex in boson systems'', Il Nuovo Cimento, Bd. 20, 1961, S. 454–457, ''Hydrodynamics of a superfluid condensate'', J. Math. Phys., Bd. 4, 1963, S. 195–207 | **E. P. Gross,''Structure of a quantized vortex in boson systems'', Il Nuovo Cimento, Bd. 20, 1961, S. 454–457, ''Hydrodynamics of a superfluid condensate'', J. Math. Phys., Bd. 4, 1963, S. 195–207 | ||
**L. P. Pitaevskii: ''Vortex Lines in an Imperfect Bose Gas'', Soviet Physics JETP, Bd. 13, 1961, S. 451–454. | **L. P. Pitaevskii: ''Vortex Lines in an Imperfect Bose Gas'', Soviet Physics JETP, Bd. 13, 1961, S. 451–454. | ||
[[Kategorie:Quantenmechanik]] | [[Kategorie:Quantenmechanik]] | ||
Die Gross-Pitaevskii-Gleichung (nach Eugene P. Gross und Lew Petrowitsch Pitajewski) beschreibt die zeitliche Entwicklung des Kondensats $ \psi ({\vec {r}},t) $ eines quantenmechanischen Vielteilchensystems in einem externen Potential $ V({\vec {r}},t) $:
Die Funktion $ \psi ({\vec {r}},t) $ ist der Ordnungsparameter des Phasenübergangs. Der Parameter $ g\, $ beschreibt, ob die Wechselwirkung anziehend ($ g<0\, $) oder abstoßend ($ g>0\, $) ist.
Die Gross-Pitaevskii-Gleichung spielt eine wichtige Rolle bei der theoretischen Behandlung von bosonischen Quantenflüssigkeiten wie Bose-Einstein-Kondensaten (BEC), Supraleitern und Supraflüssigkeiten. Sie beinhaltet unter anderem solitäre Lösungen (nichtlineare Wellen) und Vortices (quantisierte Wirbel). Sie entspricht einer Molekularfeldnäherung mit der Wechselwirkung mit dem mittleren Feld der übrigen Bosonen im nichtlinearen Term.
Berücksichtigt man auch elektrisch geladene Teilchen (Ladung $ q\, $, Vektorpotential $ {\vec {A}} $), so muss man den Impulsoperator ersetzen: $ -\mathrm {i} \hbar {\vec {\nabla }}\rightarrow -\mathrm {i} \hbar {\vec {\nabla }}+q{\vec {A}} $. In diesem Fall wird aus der Gross-Pitaevskii-Gleichung die Ginzburg-Landau-Gleichung, die der phänomenologischen Beschreibung von Supraleitern dient.
Den Freiheitsgrad $ \psi ({\vec {r}},t) $ der Gross-Pitaevskii-Gleichung, ein klassisches komplexwertiges Feld, kann man als Mittelwert eines Feldoperators $ {\hat {\psi }}({\vec {r}},t) $ interpretieren. Die Approximation des Feldoperators durch den Mittelwert ist zulässig, wenn sich viele Teilchen im selben quantenmechanischen Einteilchenzustand befinden, was nur bei Bosonen möglich ist. Im Rahmen der Quantenmechanik entspricht die Gross-Pitaevskii-Gleichung in diesem Sinn den Maxwell-Gleichungen.
Im Fall $ g=0 $ entfällt die Nichtlinearität und es besteht formale Übereinstimmung mit der 1-Teilchen-Schrödingergleichung. Die Freiheitsgrade der Schrödingergleichung sind allerdings die Teilchenkoordinaten. Eine Herleitung der Gross-Pitaevskii-Gleichung aus der Schrödingergleichung ist mit Hilfe des Formalismus der zweiten Quantisierung möglich.
Die Energiedichte eines Systems, das durch die Gross-Pitaevskii-Gleichung beschrieben wird, ist gegeben durch:
Die Dispersionsrelation lautet: