Yukawa-Potential: Unterschied zwischen den Versionen
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== Coulomb-Potential und Photonmasse == | == Coulomb-Potential und Photonmasse == | ||
Aktuelle Version vom 11. Dezember 2020, 13:10 Uhr
Das Yukawa-Potential (nach dem japanischen Physiker Hideki Yukawa[1][2][3]; auch abgeschirmtes Coulomb-Potential genannt) ist das Potential
- $ V(r)=-{\frac {g^{2}}{4\pi }}\hbar c{\frac {\mathrm {e} ^{-mcr/\hbar }}{r}} $
von Austauschteilchen der Masse $ m>0\, $, wie sie bei der Restwechselwirkung der starken Wechselwirkung und in Supraleitern (s. u.) auftreten. Yukawa zeigte im Jahr 1935, dass ein solches Potential durch die Wechselwirkung von Materie mit skalaren und pseudoskalaren Bosonen hervorgerufen wird (Yukawa-Wechselwirkung). Damit postulierte er die Existenz eines Austauschteilchens im Atomkern, das später als das Pion identifiziert wurde (Pion-Austauschmodell).
Hierbei ist
- $ g $ die dimensionslose Kopplungskonstante der jeweiligen Wechselwirkung,
- $ \hbar $ das reduzierte Plancksche Wirkungsquantum,
- $ c $ die Lichtgeschwindigkeit,
- $ m $ die Masse des Austauschteilchens und
- $ r $ der Abstand der Teilchen.
Das Yukawa-Potential geht mit wachsendem Abstand exponentiell gegen Null. Die Reichweite der zugehörigen Kraft ist von der Größenordnung der reduzierten Compton-Wellenlänge $ {\tfrac {\lambda }{2\pi }}={\tfrac {\hbar }{mc}} $ der Austauschteilchen abhängig.
Coulomb-Potential und Photonmasse
Im Grenzfall $ m=0 $ geht das Yukawa-Potential in das Coulomb-Potential über, wie es von masselosen Photonen erzeugt wird, den Austauschteilchen der elektromagnetischen Wechselwirkung. Hätte das Photon eine Masse, so wäre das elektrostatische Potential kein Coulomb-Potential, sondern ein Yukawa-Potential. Bei allen bisherigen Messungen im Vakuum erwies sich die Photonmasse jedoch als unterhalb der Nachweisgrenze.
In Supraleitern gibt es dagegen eine spontane Symmetriebrechung. Beim Übergang zwischen Vakuum und Supraleiter wird die Eichsymmetrie der elektromagnetischen Potentiale gebrochen, weil im Supraleiter bei der makroskopischen Wellenfunktion der Cooper-Paare eine Phase ausgezeichnet ist. Dies lässt sich so interpretieren, als hätte das Photon im Supraleiter eine Masse. Dementsprechend klingen Magnetfelder in Supraleitern, wie beim Meißner-Ochsenfeld-Effekt beobachtet, exponentiell ab.
Einzelnachweise
- ↑ Hideki Yukawa: On the Interaction of Elementary Particles. I. In: Proceedings of the Physico-Mathematical Society of Japan. 3rd Series. Band 17, 1935, S. 48–57 (jst.go.jp [PDF; abgerufen am 7. März 2017]).
- ↑ Hideki Yukawa, Shoichi Sakata: On the Interaction of Elementary Particles II. In: Proceedings of the Physico-Mathematical Society of Japan. 3rd Series. Band 19, 1937, S. 1084–1093 (jst.go.jp [PDF; abgerufen am 7. März 2017]).
- ↑ Hideki Yukawa, Shoichi Sakata, Mitsuo Taketani: On the Interaction of Elementary Particles. III. In: Proceedings of the Physico-Mathematical Society of Japan. 3rd Series. Band 20, 1938, S. 319–340 (jst.go.jp [PDF; abgerufen am 7. März 2017]).