Nackte Singularität: Unterschied zwischen den Versionen

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Eine '''nackte Singularität''' ist in der [[Allgemeine Relativitätstheorie|allgemeinen Relativitätstheorie]] (ART) eine [[Singularität (Astronomie)|gravitative Singularität]], also ein [[Hypothese|hypothetischer]] [[Punkt (Geometrie)|Punkt]] der [[Raumzeit]] mit unendlicher [[Raumkrümmung|Krümmung]], die aber im Unterschied zu einem [[Schwarzes Loch|Schwarzen Loch]] nicht von einem [[Ereignishorizont]] umgeben ist. Die Existenz solcher Singularitäten würde bedeuten, dass es möglich wäre, einen perfekten [[Gravitationskollaps]] von außen zu beobachten auch in Bereichen, in denen die Lösungen mathematisch nach den klassischen Gleichungen der ART nicht mehr definiert sind.  
Eine '''nackte Singularität''' ist in der [[Allgemeine Relativitätstheorie|allgemeinen Relativitätstheorie]] (ART) eine [[Singularität (Astronomie)|gravitative Singularität]], also ein [[Hypothese|hypothetischer]] [[Punkt (Geometrie)|Punkt]] der [[Raumzeit]] mit unendlicher [[Raumkrümmung|Krümmung]], die aber im Unterschied zu einem [[Schwarzes Loch|Schwarzen Loch]] nicht von einem [[Ereignishorizont]] umgeben ist. Die Existenz solcher Singularitäten würde bedeuten, dass es möglich wäre, einen perfekten [[Gravitationskollaps]] von außen zu beobachten auch in Bereichen, in denen die Lösungen mathematisch nach den klassischen Gleichungen der ART nicht mehr definiert sind.


Die Frage, ob nackte Singularitäten auch in der Natur vorkommen, wird unter anderem von [[Roger Penrose]]<ref>Zuerst 1969 in Penrose, Gravitational collapse: the role of general relativity, Rivista del Nuovo Cimento, Numero Special, 1, 1969, S. 252</ref> in der Annahme eines [[Noumenon]]s, welches er '''kosmischen Zensor''' (Cosmic Censorship) nennt, verneint.<ref>{{Internetquelle |autor=[[Reinhard Breuer]] |url=http://www.zeit.de/1983/38/der-fall-des-kosmischen-zensors/komplettansicht |titel=Astrophysik: Der Fall des kosmischen Zensors |hrsg=[[Die Zeit]] |werk=Nr. 38 |datum=1983-09-16 |zugriff=2017-02-21}}</ref> Die Cosmic Censorship-Hypothese von Penrose wurde von vielen Astrophysikern unterstützt, wie [[John Archibald Wheeler]]<ref>Thorne, Black Holes and Time Warps, Norton 1994, S. 481</ref> und [[Stephen Hawking]]. Andere, wie [[Kip Thorne]], hielten die Möglichkeit der Bildung nackter Singularitäten zum Beispiel bei stark nicht-sphärischem Kollaps für möglich. Thorne studierte Anfang der 1970er Jahre den (unphysikalischen) Fall des Gravitationskollapses eines unendlich in Längsrichtung ausgedehnten nicht rotierenden dünnen Zylinders und fand, dass sich keine Ereignishorizonte ausbilden.<ref>Thorne, Non spherical gravitational collapse, a short review, in Klauder (Hrsg.), Magic without magic, Freeman 1972, S. 231-258</ref>  Computersimulationen des Gravitationskollapses von Massenverteilungen in Form eines verlängerten Sphäroids durch [[Stuart L. Shapiro]] und [[Saul Teukolsky]]<ref> Shapiro, Teukolsky, Black holes, naked singularities and cosmic censorship, American Scientist, Band 79, 1991, S. 330-343</ref> deuteten ebenfalls auf die Möglichkeit nackter Singularitäten (obwohl die Simulationen das nicht beweisen können, sie zeigten nur, dass sich kein scheinbarer Horizont bildete). Thorne formulierte 1972 das [[Ringkriterium]] als Schranke für das Ausmaß an Anisotropie beim Kollaps, bei dem noch Schwarze Löcher entstehen und keine nackten Singularitäten (Hoop Conjecture).
[[Stephen Hawking]] und [[Roger Penrose]] hatten Ende der 1960er Jahre unter sehr allgemeinen Voraussetzungen gezeigt, dass in der Allgemeinen Relativitätstheorie grundsätzlich mit Singularitäten zu rechnen ist und diese nicht vermieden werden können ([[Singularitäten-Theorem]]).


Die Cosmic Censorship-Hypothese lässt sich auch noch mathematisch präziser fassen.<ref>Zum Beispiel R. Wald, Gravitational collapse and cosmic censorship, 1997, [https://arxiv.org/abs/gr-qc/9710068  Arxiv], Kapitel 2</ref>
== Hauptteil ==
Die Frage, ob nackte Singularitäten auch in der Natur vorkommen, wird unter anderem von [[Roger Penrose]]<ref>Zuerst 1969 in Penrose: ''Gravitational collapse: the role of general relativity''. In: ''Rivista del Nuovo Cimento'', Numero Special, 1, 1969, S. 252</ref> in der Annahme eines [[Noumenon]]s, welches er '''kosmische Zensur''' (Cosmic Censorship) nennt, verneint.<ref>[[Reinhard Breuer]]: [http://www.zeit.de/1983/38/der-fall-des-kosmischen-zensors ''Astrophysik: Der Fall des kosmischen Zensors''.] In: ''[[Die Zeit]]'', Nr. 38/1983</ref> Die Cosmic-Censorship-Hypothese von Penrose wurde von vielen Astrophysikern unterstützt, wie [[John Archibald Wheeler]]<ref name="Thorne-481">Thorne: ''Black Holes and Time Warps''. Norton, 1994, S. 481</ref> und [[Stephen Hawking]]. Andere, wie [[Kip Thorne]], hielten die Möglichkeit der Bildung nackter Singularitäten zum Beispiel bei stark nicht-sphärischem Kollaps für möglich. Thorne studierte Anfang der 1970er Jahre den (unphysikalischen) Fall des Gravitationskollapses eines unendlich in Längsrichtung ausgedehnten nicht rotierenden dünnen Zylinders und fand, dass sich keine Ereignishorizonte ausbilden.<ref>Thorne: ''Non spherical gravitational collapse, a short review''. In: Klauder (Hrsg.): ''Magic without magic''. Freeman, 1972, S. 231–258</ref> Computersimulationen des Gravitationskollapses von Massenverteilungen in Form eines verlängerten Sphäroids durch [[Stuart L. Shapiro]] und [[Saul Teukolsky]]<ref>Shapiro, Teukolsky: ''Black holes, naked singularities and cosmic censorship''. In: ''American Scientist'', Band 79, 1991, S. 330–343</ref> deuteten ebenfalls auf die Möglichkeit nackter Singularitäten (obwohl die Simulationen das nicht beweisen können, sie zeigten nur, dass sich kein scheinbarer Horizont bildete). Thorne formulierte 1972 das [[Ringkriterium]] als Schranke für das Ausmaß an Anisotropie beim Kollaps, bei dem noch Schwarze Löcher entstehen und keine nackten Singularitäten (Hoop Conjecture).


Hawking ging 1991 mit Thorne und [[John Preskill]] eine Wette ein, ob nackte Singularitäten in der ART auftreten können.<ref>Thorne, Black Holes and Time Warps, Norton 1994, S. 481</ref> Ausgeschlossen waren dabei Quanteneffekte. Hawking selbst gab wenige Monate nach Schließen der Wette zu, dass möglicherweise beim Verdampfen Schwarzer Löcher nackte Singularitäten zurückbleiben könnten, sah das aber für die Wette nicht als relevant an, da es Quanteneffekte und nicht die Entstehung innerhalb der klassischen ART betraf<ref>Thorne, Black holes and Time Warps, S. 482</ref>. Nachdem 1993 von [[Matthew Choptuik]]<ref>Choptuik, Universality and scaling in gravitational collapse of a massless scalar field, Phys. Rev. Lett., Band 70, 1993, S. 9</ref> die Möglichkeit nackter Singularitäten mit skalarer Materie gezeigt wurde (allerdings für „nicht-generische“ Anfangsbedingungen<ref>In beliebig kleiner Nachbarschaft fanden sich Lösungen mit Abschirmung durch Ereignishorizont oder führten überhaupt zu keiner Singularität. Siehe auch [https://arxiv.org/abs/hep-th/0312123 Gary Horowitz, Creating naked singularities and negative energy], Physica Scripta, Band T 117, 2005, S. 86-91</ref>) gab Hawking den Verlust der Wette zu, sie wurde aber 1997 unter Einschränkung auf generische Anfangsbedingungen erneuert.<ref>{{Internetquelle |url=http://www.theory.caltech.edu/people/preskill/new_naked_bet.html |titel=New bet on naked singularities |autor=Stephen Hawking, John Preskill, Kip Thorne |datum=1997-02-05 |sprache=en |zugriff=2017-02-21 |kommentar=erwähnt die ältere verlorene Wette}}</ref> Etwa gleichzeitig mit Choptuik zeigte [[Demetrios Christodoulou]] mathematisch, dass sich im Rahmen der Allgemeinen Relativitätstheorie nackte Singularitäten im Gravitationskollaps mit [[Skalarfeld]]ern bilden können (1992, veröffentlicht 1994), er zeigte aber kurz darauf auch, dass diese instabil sind.<ref>[[Demetrios Christodoulou|Christodoulou]] ''Examples of Naked Singularity Formation in Gravitational Collapse of a Scalar Field.'' In: ''[[Annals of Mathematics]].'' 104, 1994, S. 607–665</ref><ref>Christodoulou ''The Instability of Naked Singularities in the Gravitational Collapse of a Scalar Field.'' In: ''[[Annals of Mathematics]].'' 149, 1999, S. 183–217</ref><ref>{{Internetquelle |autor=[[Ulf von Rauchhaupt]] |url=http://www.faz.net/aktuell/wissen/physik-chemie/gibt-es-sogenannte-nackte-singularitaeten-12172857.html |titel=Nackte Singles sind leider nicht sehr stabil |hrsg=[[Frankfurter Allgemeine Sonntagszeitung]] |datum=2013-05-05 |zugriff=2017-02-21}}</ref>
Die Cosmic-Censorship-Hypothese lässt sich auch noch mathematisch präziser fassen.<ref>Zum Beispiel R. Wald: ''Gravitational collapse and cosmic censorship''. 1997, {{arXiv|gr-qc/9710068}} Kapitel 2</ref>


Im Fall der von der [[Kerr-Metrik]] beschriebenen rotierenden Schwarzen Löchern würde bei genügend hoher Rotation (<math>a \geq M</math> mit dem Kerr-Paramter <math>a=\frac {J}{M}</math>, der proportional zum Drehimpuls <math>J</math> ist) der Ereignishorizont „aufreißen“ und damit Cosmic Censorship verletzt werden. Neuere Computersimulationen von 2009 lassen vermuten, dass Schwarze Löcher ihren Ereignishorizont sogar im Falle einer ultrarelativistischen Kollision mit einem anderen Schwarzen Loch beibehalten würden<ref>[http://gamow.ist.utl.pt/~vitor/pdfs/NewsScience.pdf No naked black holes – Even high-speed mergers keep an event horizon], ScienceNews, Oktober 2008 (PDF; 93&nbsp;KB)</ref><ref>U. Sperhake, V. Cardoso, F. Pretorius, E. Berti, T. Hinderer, N. Yunes, Cross section, final spin and zoom-whirl behavior in high-energy black hole collisions, Phys. Rev. Lett. Band 103, 2009, S. 131102, [https://arxiv.org/abs/0907.1252 Arxiv]</ref> und der Grenzwert <math>a=M</math> nicht erreicht würde, auch wenn man ihm sehr nahekommt. Thorne selbst sah 1994 durch eine Arbeit von [[Werner Israel]]<ref>W. Israel, Third law of black hole dynamics - a formulation and proof, Phys. Rev. Lett., Band 57, 1986, S. 397</ref> zum ''dritten Hauptsatz der Dynamik Schwarzer Löcher'' sichergestellt, dass der Grenzwert unerreichbar ist. <ref>Thorne, Black holes and Time Warps, S. 293</ref> Dieser besagt analog zum [[Thermodynamik#Dritter Hauptsatz|Dritten Hauptsatz der Thermodynamik]], dass durch keinen physikalischen Prozess<ref>Die Materie nahe dem Ereignishorizont muss die schwache [[Energiebedingung]] erfüllen.</ref> die Oberflächengravitation des Schwarzen Lochs, die der Hawking-Temperatur entspricht, auf null reduziert werden kann (das Verschwinden entspräche bei der Kerr-Lösung <math>a=M</math>).
== Wette von Hawking, Thorne und Preskill und vorläufige Auflösung durch die Ergebnisse von Mathematikern ==
Hawking ging 1991 mit Thorne und [[John Preskill]] eine Wette ein, ob nackte Singularitäten in der ART auftreten können.<ref name="Thorne-481" /> Ausgeschlossen waren dabei Quanteneffekte. Hawking, der den Standpunkt vertrat, dass in der ART keine nackten Singularitäten existieren, gab selbst wenige Monate nach Schließen der Wette zu, dass möglicherweise beim Verdampfen Schwarzer Löcher nackte Singularitäten zurückbleiben könnten, sah das aber für die Wette nicht als relevant an, da es Quanteneffekte und nicht die Entstehung innerhalb der klassischen ART betraf<ref>Thorne: ''Black Holes and Time Warps''. Norton, 1994, S. 482</ref>. Nachdem 1993 von [[Matthew Choptuik]]<ref>Choptuik: ''Universality and scaling in gravitational collapse of a massless scalar field''. In: ''Phys. Rev. Lett.'', Band 70, 1993, S. 9</ref> die Möglichkeit nackter Singularitäten mit skalarer Materie gezeigt wurde (allerdings für „nicht-generische“ Anfangsbedingungen<ref>In beliebig kleiner Nachbarschaft fanden sich Lösungen mit Abschirmung durch Ereignishorizont oder führten überhaupt zu keiner Singularität. Siehe auch Gary Horowitz: ''Creating naked singularities and negative energy''. In: ''Physica Scripta'', Band T 117, 2005, S. 86–91, {{arXiv|hep-th/0312123}}</ref>) gab Hawking den Verlust der Wette zu, sie wurde aber 1997 unter Einschränkung auf generische Anfangsbedingungen erneuert.<ref>{{Internetquelle |url=http://www.theory.caltech.edu/people/preskill/new_naked_bet.html |titel=New bet on naked singularities |autor=Stephen Hawking, John Preskill, Kip Thorne |datum=1997-02-05 |sprache=en |zugriff=2017-02-21 |kommentar=erwähnt die ältere verlorene Wette}}</ref> Etwa gleichzeitig mit Choptuik zeigte [[Demetrios Christodoulou]] mathematisch, dass sich im Rahmen der Allgemeinen Relativitätstheorie nackte Singularitäten im Gravitationskollaps mit [[Skalarfeld]]ern bilden können (1992, veröffentlicht 1994), er zeigte aber kurz darauf auch, dass diese instabil sind.<ref>[[Demetrios Christodoulou]]: ''Examples of Naked Singularity Formation in Gravitational Collapse of a Scalar Field''. In: ''[[Annals of Mathematics]].'' 104, 1994, S. 607–665</ref><ref>[[Demetrios Christodoulou]]: ''The Instability of Naked Singularities in the Gravitational Collapse of a Scalar Field.'' In: ''[[Annals of Mathematics]].'' 149, 1999, S. 183–217</ref><ref>{{Internetquelle |autor=[[Ulf von Rauchhaupt]] |url=http://www.faz.net/aktuell/wissen/physik-chemie/gibt-es-sogenannte-nackte-singularitaeten-12172857.html |titel=Nackte Singles sind leider nicht sehr stabil |werk=[[Frankfurter Allgemeine Sonntagszeitung]] |datum=2013-05-05 |zugriff=2017-02-21}}</ref>


Argumente, die die Cosmic Censorship-Hypothese stützen, sind die Stabilität der Schwarzschild-Lösung und Kerr-Lösung gegen kleine lineare Störungen und Gedankenexperimente mit extremalen Schwarzen Löchern. Diese sind bei geladenen, rotierenden Schwarzen Löchern ([[Kerr-Newman-Metrik]]) durch <math>M^2=Q^2 + a^2</math> (<math>a=\frac {J}{M}</math> wie oben) definiert. Wird die rechte Seite größer als die linke, gibt es keine Schwarzen Löcher als stationäre Lösungen der zugehörigen Gleichungen, was vermutlich nackte Singularitäten zur Folge hätte. Es ist nicht möglich, mit kleinen Testteilchen Ladung oder Drehimpuls auf das extremale Schwarze Loch zu übertragen, wie [[Robert Wald]] 1974 zeigte<ref>Wald, Gedanken experiments to destroy a black hole, Annals of Physics, Band 82, 1974, 548</ref> und wie auch verschiedene neue Analysen derartiger Gedankenexperimente ergaben.<ref>R. Wald, Gravitational collapse and cosmic censorship, 1997, [https://arxiv.org/abs/gr-qc/9710068  Arxiv]</ref> Geht man allerdings nicht von einem extremalen Schwarzen Loch aus (in der [[Reissner-Nordström-Metrik|Reissner-Nordström]]-Lösung), sondern einem, das diesem beliebig nahe kommt, fand [[Veronika Hubeny]] 1998 doch eine Möglichkeit, die Schranke mit einem geladenen Testteilchen zu überwinden.<ref>Hubeny, Overcharging a Black Hole and Cosmic Censorship, Phys. Rev. D, Band 59, 1999, S. 064013, [https://arxiv.org/abs/gr-qc/9808043 Arxiv]</ref> Das zeigte, dass auch dieses einfache Testmodell für Cosmic Censorship noch nicht vollständig geklärt war.
== Rotierende Schwarze Löcher und Gedankenexperimente ==
Im Fall der von der [[Kerr-Metrik]] beschriebenen rotierenden Schwarzen Löchern würde bei genügend hoher Rotation (<math>a \geq M</math> mit dem Kerr-Parameter <math>a=\frac {J}{M}</math>, der proportional zum Drehimpuls <math>J</math> ist) der Ereignishorizont „aufreißen“ und damit Cosmic Censorship verletzt werden. Neuere Computersimulationen von 2009 lassen vermuten, dass Schwarze Löcher ihren Ereignishorizont sogar im Falle einer ultrarelativistischen Kollision mit einem anderen Schwarzen Loch beibehalten würden<ref>[http://gamow.ist.utl.pt/~vitor/pdfs/NewsScience.pdf ''No naked black holes – Even high-speed mergers keep an event horizon''.] (PDF; 93&nbsp;kB) ScienceNews, Oktober 2008</ref><ref>U. Sperhake, V. Cardoso, F. Pretorius, E. Berti, T. Hinderer, N. Yunes: ''Cross section, final spin and zoom-whirl behavior in high-energy black hole collisions''. In: ''Phys. Rev. Lett.'', Band 103, 2009, S. 131102, [https://arxiv.org/abs/0907.1252 Arxiv]</ref> und der Grenzwert <math>a=M</math> nicht erreicht würde, auch wenn man ihm sehr nahekommt. Thorne selbst sah 1994 durch eine Arbeit von [[Werner Israel]]<ref>W. Israel: ''Third law of black hole dynamics – a formulation and proof''. In: ''Phys. Rev. Lett.'', Band 57, 1986, S. 397</ref> zum ''dritten Hauptsatz der Dynamik Schwarzer Löcher'' sichergestellt, dass der Grenzwert unerreichbar ist.<ref>Thorne: ''Black Holes and Time Warps''. Norton, 1994, S. 293</ref> Dieser besagt analog zum [[Thermodynamik#Dritter Hauptsatz|Dritten Hauptsatz der Thermodynamik]], dass durch keinen physikalischen Prozess<ref>Die Materie nahe dem Ereignishorizont muss die schwache [[Energiebedingung]] erfüllen.</ref> die Oberflächengravitation des Schwarzen Lochs, die der [[Hawking-Strahlung#Hawking-Temperatur|Hawking-Temperatur]] entspricht, auf null reduziert werden kann (das Verschwinden entspräche bei der Kerr-Lösung <math>a=M</math>).


Argumente, die die Cosmic-Censorship-Hypothese stützen, sind die Stabilität der Schwarzschild-Lösung und Kerr-Lösung gegen kleine lineare Störungen und Gedankenexperimente mit extremalen Schwarzen Löchern. Diese sind bei geladenen, rotierenden Schwarzen Löchern ([[Kerr-Newman-Metrik]]) durch <math>M^2=Q^2 + a^2</math> (<math>a=\frac {J}{M}</math> wie oben) definiert. Wird die rechte Seite größer als die linke, gibt es keine Schwarzen Löcher als stationäre Lösungen der zugehörigen Gleichungen, was vermutlich nackte Singularitäten zur Folge hätte. Es ist nicht möglich, mit kleinen Testteilchen Ladung oder Drehimpuls auf das extremale Schwarze Loch zu übertragen, wie [[Robert Wald]] 1974 zeigte<ref>Wald: ''Gedanken experiments to destroy a black hole''. In: ''Annals of Physics'', Band 82, 1974, S. 548.</ref> und wie auch verschiedene neue Analysen derartiger Gedankenexperimente ergaben.<ref>R. Wald: ''Gravitational collapse and cosmic censorship''. 1997, {{arXiv|gr-qc/9710068}}</ref> Geht man allerdings nicht von einem extremalen Schwarzen Loch aus (in der [[Reissner-Nordström-Metrik|Reissner-Nordström]]-Lösung), sondern einem, das diesem beliebig nahe kommt, fand [[Veronika Hubeny]] 1998 doch eine Möglichkeit, die Schranke mit einem geladenen Testteilchen zu überwinden.<ref>Hubeny: ''Overcharging a Black Hole and Cosmic Censorship''. In: ''Phys. Rev. D'', Band 59, 1999, S. 064013, {{arXiv|gr-qc/9808043}}</ref> Das zeigte, dass auch dieses einfache Testmodell für Cosmic Censorship noch nicht vollständig geklärt war.
== Beobachtungen ==
Es gibt keine [[Astronomie|astronomischen]] Hinweise auf die Existenz nackter Singularitäten. Bei [[George F. R. Ellis]] sind sie allerdings Bestandteil seines alternativen physikalischen Weltbilds, und nach dem [[Kosmologie #Standardmodell|Standardmodell der Kosmologie]] kann der [[Urknall]] als eine nackte Singularität aufgefasst werden. Hier und auch bei Betrachtung anderer nackter Singularitäten würden Fragen der Quantengravitation eine Rolle spielen, die über die ART hinausgehen.
Es gibt keine [[Astronomie|astronomischen]] Hinweise auf die Existenz nackter Singularitäten. Bei [[George F. R. Ellis]] sind sie allerdings Bestandteil seines alternativen physikalischen Weltbilds, und nach dem [[Kosmologie #Standardmodell|Standardmodell der Kosmologie]] kann der [[Urknall]] als eine nackte Singularität aufgefasst werden. Hier und auch bei Betrachtung anderer nackter Singularitäten würden Fragen der Quantengravitation eine Rolle spielen, die über die ART hinausgehen.


Es gibt neben der oben behandelten schwachen Cosmic Censorship-Hypothese, dass die Singularitäten der ART von Ereignishorizonten eingeschlossen sind, auch noch eine starke Cosmic Censorship-Hypothese<ref>Penrose in Hawking, Israel, General Relativity, an Einstein centenary survey, Cambridge UP 1979</ref>. Sie schließt generell zeitartige Singularitäten aus: Auch ein Beobachter, der in das Schwarze Loch fällt, wird die Singularität der Hypothese nach niemals „sehen“.
Astrophysiker schlugen eine Unterscheidung gewöhnlicher schwarzer Löcher von schnell rotierenden nackten Singularitäten durch deren Gravitationslinseneffekt vor.<ref>Steven Battersby: [https://www.newscientist.com/article/dn12707-is-a-naked-singularity-lurking-in-our-galaxy/ ''Is a ‘naked singularity’ lurking in our galaxy?''] New Scientist, 1. Oktober 2007</ref> Andere Vorschläge betrafen das Präzessions-Verhalten einfallender Materie in den stark verzerrten Raumzeiten in der näheren Umgebung der kompakten Objekte<ref>Chakraborty u.&nbsp;a.: ''Spin precession in a black hole and naked singularity spacetimes''. In: ''Phys. Rev. D'', Band 95, 2017, S. 044006, {{arXiv|1605.00600}}</ref> oder die Rotverschiebung von am Rand durchlaufenden Photonen.<ref>Néstor Ortiz, Olivier Sarbach, Thomas Zannias: ''Observational distinction between black holes and naked singularities: the role of the redshift function''. In: ''Classical and Quantum Gravity'', Band 32, 2015, S. 247001, {{arXiv|1401.4227}}</ref>
 
== Starke Cosmic-Censorship-Hypothese ==
Es gibt neben der oben behandelten schwachen Cosmic-Censorship-Hypothese, dass die Singularitäten der ART von Ereignishorizonten eingeschlossen sind, auch noch eine starke Cosmic-Censorship-Hypothese<ref>Penrose in: Hawking, Israel: ''General Relativity, an Einstein centenary survey''. Cambridge UP, 1979</ref>. Sie schließt generell zeitartige Singularitäten aus: Auch ein Beobachter, der in das Schwarze Loch fällt, wird die Singularität der Hypothese nach niemals „sehen“.
 
== Cosmic Censorship in höheren Dimensionen und anderen Raumzeitgeometrien, Zusammenhang mit Weak Gravity Conjecture ==
2010 fanden Frans Pretorius und Luis Lehner einen Mechanismus (Black Strings) zur Erzeugung nackter Singularitäten in fünf oder mehr Dimensionen.<ref>Lehner, Pretorius: ''Black Strings, Low Viscosity Fluids, and Violation of Cosmic Censorship''. In: ''Phys. Rev. Lett.'', Band 105, 2010, S. 101102, {{arXiv|1006.5960}}</ref>
 
2017 konnten Toby Crisford und Jorge Santos<ref>Crisford, Santos: ''Violating weak cosmic censorship in AdS4''. In: ''Phys. Rev. Lett.'', Band 118, 2017, S. 181101, {{arXiv|1702.05490}}</ref><ref>Crisford, Santos, [[Gary Horowitz]]: ''Testing the Weak Gravity – Cosmic Censorship Connection''. In: ''Phys. Rev. D'', Band 97, 2018, S. 066005, {{arXiv|1709.07880}}</ref> die Cosmic-Censorship-Hypothese durch Simulation der Einstein-Maxwell-Gleichungen im vierdimensionalen [[Anti-de-Sitter-Raum]] (also einer anderen Raumzeit-Geometrie als in unserem Universum) mit einer anderen Hypothese verknüpfen, nämlich der, dass die Gravitation stets die schwächste der fundamentalen Wechselwirkungen sei (Weak gravity conjecture von [[Cumrun Vafa]], [[Nima Arkani-Hamed]], Lubos Motl, Alberto Nicolis, 2006).<ref>Nima Arkani-Hamed, Lubos Motl, Alberto Nicolis, Cumrun Vafa: ''The String Landscape, Black Holes and Gravity as the Weakest Force''. In: ''JHEP'', 0706, 2007, S. 060, {{arXiv|hep-th/0601001}}</ref> Sie fanden ein Gegenbeispiel zur schwachen Cosmic-Censorship-Hypothese, wobei diese wieder gültig ist, falls die Gravitation relativ zu den anderen Wechselwirkungen (in diesem Modellfall Elektromagnetismus) so eingestellt wird, dass sie am schwächsten ist. Das würde nach Ansicht zum Beispiel von Nima Arkani-Hamed und [[Gary Horowitz]] auch ein Argument für eine Theorie der Quantengravitation sein, in der die Gravitation auf gleicher Stufe wie die anderen Wechselwirkungen behandelt wird wie in der Stringtheorie,<ref>Natalie Wolchover: [https://www.quantamagazine.org/where-gravity-is-weak-and-naked-singularities-are-verboten-20170620/ ''Where Gravity Is Weak and Naked Singularities Are Verboten''.] In: ''Quanta Magazine'', 20. Juli 2017</ref> anders als in der Schleifenquantengravitation.
 
==Sonstiges==
[[Tsvi Piran]] und Amos Ori zeigten 1990, dass nackte Singularitäten generisch im Gravitationskollaps von Materie modelliert als perfekte, barotrope Flüssigkeit sind.<ref>Amos Ori, Tsvi Piran: Naked singularities and other features of self-similar general-relativistic gravitational collapse, Physical Review D, Band 42, 1990, S. 1068–1090. [https://journals.aps.org/prd/abstract/10.1103/PhysRevD.42.1068 Abstract]</ref>


== Weblinks ==
== Weblinks ==
* [http://www.wissenschaft-online.de/astrowissen/lexdt_s03.html#sing Eintrag „Singularität“ in Müllers Astro-Lexikon]
* [http://www.wissenschaft-online.de/astrowissen/lexdt_s03.html#sing ''Singularität''.] In: Müllers Astro-Lexikon
* {{Internetquelle |url=http://online.kitp.ucsb.edu/online/plecture/thorne/ |kommentar=Slideshow, verlorene 1991 Wette auf Seite 29 |sprache=en |autor=[[Kip Thorne]] |titel=Spacetime Warps and the Quantum: A Glimpse of the Future |datum=1999-02-24 |zugriff=2017-02-21}}
* {{Internetquelle
* ''[https://www.heise.de/tp/features/Das-Schicksal-des-zusammenbrechenden-Sterns-3380696.html Das Schicksal des zusammenbrechenden Sterns],'' Interview von Matthias Gräbner mit Pankaj S. Joshi in ''[[Telepolis]].'' 10. April 2009
  |url=http://online.kitp.ucsb.edu/online/plecture/thorne/
  |kommentar=Slideshow, verlorene 1991 Wette auf Seite 29
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  |titel=Spacetime Warps and the Quantum: A Glimpse of the Future
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  |zugriff=2017-02-21}}
* [https://www.heise.de/tp/features/Das-Schicksal-des-zusammenbrechenden-Sterns-3380696.html ''Das Schicksal des zusammenbrechenden Sterns''.] [[Telepolis]], 10. April 2009; Interview von Matthias Gräbner mit Pankaj S. Joshi


== Fußnoten ==
== Einzelnachweise ==
<references />
<references />


[[Kategorie:Kosmologie (Physik)]]
[[Kategorie:Kosmologie (Physik)]]
[[Kategorie:Allgemeine Relativitätstheorie]]
[[Kategorie:Allgemeine Relativitätstheorie]]

Aktuelle Version vom 12. Oktober 2021, 20:31 Uhr

Eine nackte Singularität ist in der allgemeinen Relativitätstheorie (ART) eine gravitative Singularität, also ein hypothetischer Punkt der Raumzeit mit unendlicher Krümmung, die aber im Unterschied zu einem Schwarzen Loch nicht von einem Ereignishorizont umgeben ist. Die Existenz solcher Singularitäten würde bedeuten, dass es möglich wäre, einen perfekten Gravitationskollaps von außen zu beobachten auch in Bereichen, in denen die Lösungen mathematisch nach den klassischen Gleichungen der ART nicht mehr definiert sind.

Stephen Hawking und Roger Penrose hatten Ende der 1960er Jahre unter sehr allgemeinen Voraussetzungen gezeigt, dass in der Allgemeinen Relativitätstheorie grundsätzlich mit Singularitäten zu rechnen ist und diese nicht vermieden werden können (Singularitäten-Theorem).

Hauptteil

Die Frage, ob nackte Singularitäten auch in der Natur vorkommen, wird unter anderem von Roger Penrose[1] in der Annahme eines Noumenons, welches er kosmische Zensur (Cosmic Censorship) nennt, verneint.[2] Die Cosmic-Censorship-Hypothese von Penrose wurde von vielen Astrophysikern unterstützt, wie John Archibald Wheeler[3] und Stephen Hawking. Andere, wie Kip Thorne, hielten die Möglichkeit der Bildung nackter Singularitäten zum Beispiel bei stark nicht-sphärischem Kollaps für möglich. Thorne studierte Anfang der 1970er Jahre den (unphysikalischen) Fall des Gravitationskollapses eines unendlich in Längsrichtung ausgedehnten nicht rotierenden dünnen Zylinders und fand, dass sich keine Ereignishorizonte ausbilden.[4] Computersimulationen des Gravitationskollapses von Massenverteilungen in Form eines verlängerten Sphäroids durch Stuart L. Shapiro und Saul Teukolsky[5] deuteten ebenfalls auf die Möglichkeit nackter Singularitäten (obwohl die Simulationen das nicht beweisen können, sie zeigten nur, dass sich kein scheinbarer Horizont bildete). Thorne formulierte 1972 das Ringkriterium als Schranke für das Ausmaß an Anisotropie beim Kollaps, bei dem noch Schwarze Löcher entstehen und keine nackten Singularitäten (Hoop Conjecture).

Die Cosmic-Censorship-Hypothese lässt sich auch noch mathematisch präziser fassen.[6]

Wette von Hawking, Thorne und Preskill und vorläufige Auflösung durch die Ergebnisse von Mathematikern

Hawking ging 1991 mit Thorne und John Preskill eine Wette ein, ob nackte Singularitäten in der ART auftreten können.[3] Ausgeschlossen waren dabei Quanteneffekte. Hawking, der den Standpunkt vertrat, dass in der ART keine nackten Singularitäten existieren, gab selbst wenige Monate nach Schließen der Wette zu, dass möglicherweise beim Verdampfen Schwarzer Löcher nackte Singularitäten zurückbleiben könnten, sah das aber für die Wette nicht als relevant an, da es Quanteneffekte und nicht die Entstehung innerhalb der klassischen ART betraf[7]. Nachdem 1993 von Matthew Choptuik[8] die Möglichkeit nackter Singularitäten mit skalarer Materie gezeigt wurde (allerdings für „nicht-generische“ Anfangsbedingungen[9]) gab Hawking den Verlust der Wette zu, sie wurde aber 1997 unter Einschränkung auf generische Anfangsbedingungen erneuert.[10] Etwa gleichzeitig mit Choptuik zeigte Demetrios Christodoulou mathematisch, dass sich im Rahmen der Allgemeinen Relativitätstheorie nackte Singularitäten im Gravitationskollaps mit Skalarfeldern bilden können (1992, veröffentlicht 1994), er zeigte aber kurz darauf auch, dass diese instabil sind.[11][12][13]

Rotierende Schwarze Löcher und Gedankenexperimente

Im Fall der von der Kerr-Metrik beschriebenen rotierenden Schwarzen Löchern würde bei genügend hoher Rotation ($ a\geq M $ mit dem Kerr-Parameter $ a={\frac {J}{M}} $, der proportional zum Drehimpuls $ J $ ist) der Ereignishorizont „aufreißen“ und damit Cosmic Censorship verletzt werden. Neuere Computersimulationen von 2009 lassen vermuten, dass Schwarze Löcher ihren Ereignishorizont sogar im Falle einer ultrarelativistischen Kollision mit einem anderen Schwarzen Loch beibehalten würden[14][15] und der Grenzwert $ a=M $ nicht erreicht würde, auch wenn man ihm sehr nahekommt. Thorne selbst sah 1994 durch eine Arbeit von Werner Israel[16] zum dritten Hauptsatz der Dynamik Schwarzer Löcher sichergestellt, dass der Grenzwert unerreichbar ist.[17] Dieser besagt analog zum Dritten Hauptsatz der Thermodynamik, dass durch keinen physikalischen Prozess[18] die Oberflächengravitation des Schwarzen Lochs, die der Hawking-Temperatur entspricht, auf null reduziert werden kann (das Verschwinden entspräche bei der Kerr-Lösung $ a=M $).

Argumente, die die Cosmic-Censorship-Hypothese stützen, sind die Stabilität der Schwarzschild-Lösung und Kerr-Lösung gegen kleine lineare Störungen und Gedankenexperimente mit extremalen Schwarzen Löchern. Diese sind bei geladenen, rotierenden Schwarzen Löchern (Kerr-Newman-Metrik) durch $ M^{2}=Q^{2}+a^{2} $ ($ a={\frac {J}{M}} $ wie oben) definiert. Wird die rechte Seite größer als die linke, gibt es keine Schwarzen Löcher als stationäre Lösungen der zugehörigen Gleichungen, was vermutlich nackte Singularitäten zur Folge hätte. Es ist nicht möglich, mit kleinen Testteilchen Ladung oder Drehimpuls auf das extremale Schwarze Loch zu übertragen, wie Robert Wald 1974 zeigte[19] und wie auch verschiedene neue Analysen derartiger Gedankenexperimente ergaben.[20] Geht man allerdings nicht von einem extremalen Schwarzen Loch aus (in der Reissner-Nordström-Lösung), sondern einem, das diesem beliebig nahe kommt, fand Veronika Hubeny 1998 doch eine Möglichkeit, die Schranke mit einem geladenen Testteilchen zu überwinden.[21] Das zeigte, dass auch dieses einfache Testmodell für Cosmic Censorship noch nicht vollständig geklärt war.

Beobachtungen

Es gibt keine astronomischen Hinweise auf die Existenz nackter Singularitäten. Bei George F. R. Ellis sind sie allerdings Bestandteil seines alternativen physikalischen Weltbilds, und nach dem Standardmodell der Kosmologie kann der Urknall als eine nackte Singularität aufgefasst werden. Hier und auch bei Betrachtung anderer nackter Singularitäten würden Fragen der Quantengravitation eine Rolle spielen, die über die ART hinausgehen.

Astrophysiker schlugen eine Unterscheidung gewöhnlicher schwarzer Löcher von schnell rotierenden nackten Singularitäten durch deren Gravitationslinseneffekt vor.[22] Andere Vorschläge betrafen das Präzessions-Verhalten einfallender Materie in den stark verzerrten Raumzeiten in der näheren Umgebung der kompakten Objekte[23] oder die Rotverschiebung von am Rand durchlaufenden Photonen.[24]

Starke Cosmic-Censorship-Hypothese

Es gibt neben der oben behandelten schwachen Cosmic-Censorship-Hypothese, dass die Singularitäten der ART von Ereignishorizonten eingeschlossen sind, auch noch eine starke Cosmic-Censorship-Hypothese[25]. Sie schließt generell zeitartige Singularitäten aus: Auch ein Beobachter, der in das Schwarze Loch fällt, wird die Singularität der Hypothese nach niemals „sehen“.

Cosmic Censorship in höheren Dimensionen und anderen Raumzeitgeometrien, Zusammenhang mit Weak Gravity Conjecture

2010 fanden Frans Pretorius und Luis Lehner einen Mechanismus (Black Strings) zur Erzeugung nackter Singularitäten in fünf oder mehr Dimensionen.[26]

2017 konnten Toby Crisford und Jorge Santos[27][28] die Cosmic-Censorship-Hypothese durch Simulation der Einstein-Maxwell-Gleichungen im vierdimensionalen Anti-de-Sitter-Raum (also einer anderen Raumzeit-Geometrie als in unserem Universum) mit einer anderen Hypothese verknüpfen, nämlich der, dass die Gravitation stets die schwächste der fundamentalen Wechselwirkungen sei (Weak gravity conjecture von Cumrun Vafa, Nima Arkani-Hamed, Lubos Motl, Alberto Nicolis, 2006).[29] Sie fanden ein Gegenbeispiel zur schwachen Cosmic-Censorship-Hypothese, wobei diese wieder gültig ist, falls die Gravitation relativ zu den anderen Wechselwirkungen (in diesem Modellfall Elektromagnetismus) so eingestellt wird, dass sie am schwächsten ist. Das würde nach Ansicht zum Beispiel von Nima Arkani-Hamed und Gary Horowitz auch ein Argument für eine Theorie der Quantengravitation sein, in der die Gravitation auf gleicher Stufe wie die anderen Wechselwirkungen behandelt wird wie in der Stringtheorie,[30] anders als in der Schleifenquantengravitation.

Sonstiges

Tsvi Piran und Amos Ori zeigten 1990, dass nackte Singularitäten generisch im Gravitationskollaps von Materie modelliert als perfekte, barotrope Flüssigkeit sind.[31]

Weblinks

Einzelnachweise

  1. ↑ Zuerst 1969 in Penrose: Gravitational collapse: the role of general relativity. In: Rivista del Nuovo Cimento, Numero Special, 1, 1969, S. 252
  2. ↑ Reinhard Breuer: Astrophysik: Der Fall des kosmischen Zensors. In: Die Zeit, Nr. 38/1983
  3. ↑ 3,0 3,1 Thorne: Black Holes and Time Warps. Norton, 1994, S. 481
  4. ↑ Thorne: Non spherical gravitational collapse, a short review. In: Klauder (Hrsg.): Magic without magic. Freeman, 1972, S. 231–258
  5. ↑ Shapiro, Teukolsky: Black holes, naked singularities and cosmic censorship. In: American Scientist, Band 79, 1991, S. 330–343
  6. ↑ Zum Beispiel R. Wald: Gravitational collapse and cosmic censorship. 1997, arxiv:gr-qc/9710068 Kapitel 2
  7. ↑ Thorne: Black Holes and Time Warps. Norton, 1994, S. 482
  8. ↑ Choptuik: Universality and scaling in gravitational collapse of a massless scalar field. In: Phys. Rev. Lett., Band 70, 1993, S. 9
  9. ↑ In beliebig kleiner Nachbarschaft fanden sich Lösungen mit Abschirmung durch Ereignishorizont oder führten überhaupt zu keiner Singularität. Siehe auch Gary Horowitz: Creating naked singularities and negative energy. In: Physica Scripta, Band T 117, 2005, S. 86–91, arxiv:hep-th/0312123
  10. ↑ Stephen Hawking, John Preskill, Kip Thorne: New bet on naked singularities. 5. Februar 1997, abgerufen am 21. Februar 2017 (Lua-Fehler in Modul:Multilingual, Zeile 149: attempt to index field 'data' (a nil value), erwähnt die ältere verlorene Wette).
  11. ↑ Demetrios Christodoulou: Examples of Naked Singularity Formation in Gravitational Collapse of a Scalar Field. In: Annals of Mathematics. 104, 1994, S. 607–665
  12. ↑ Demetrios Christodoulou: The Instability of Naked Singularities in the Gravitational Collapse of a Scalar Field. In: Annals of Mathematics. 149, 1999, S. 183–217
  13. ↑ Ulf von Rauchhaupt: Nackte Singles sind leider nicht sehr stabil. In: Frankfurter Allgemeine Sonntagszeitung. 5. Mai 2013, abgerufen am 21. Februar 2017.
  14. ↑ No naked black holes – Even high-speed mergers keep an event horizon. (PDF; 93 kB) ScienceNews, Oktober 2008
  15. ↑ U. Sperhake, V. Cardoso, F. Pretorius, E. Berti, T. Hinderer, N. Yunes: Cross section, final spin and zoom-whirl behavior in high-energy black hole collisions. In: Phys. Rev. Lett., Band 103, 2009, S. 131102, Arxiv
  16. ↑ W. Israel: Third law of black hole dynamics – a formulation and proof. In: Phys. Rev. Lett., Band 57, 1986, S. 397
  17. ↑ Thorne: Black Holes and Time Warps. Norton, 1994, S. 293
  18. ↑ Die Materie nahe dem Ereignishorizont muss die schwache Energiebedingung erfüllen.
  19. ↑ Wald: Gedanken experiments to destroy a black hole. In: Annals of Physics, Band 82, 1974, S. 548.
  20. ↑ R. Wald: Gravitational collapse and cosmic censorship. 1997, arxiv:gr-qc/9710068
  21. ↑ Hubeny: Overcharging a Black Hole and Cosmic Censorship. In: Phys. Rev. D, Band 59, 1999, S. 064013, arxiv:gr-qc/9808043
  22. ↑ Steven Battersby: Is a ‘naked singularity’ lurking in our galaxy? New Scientist, 1. Oktober 2007
  23. ↑ Chakraborty u. a.: Spin precession in a black hole and naked singularity spacetimes. In: Phys. Rev. D, Band 95, 2017, S. 044006, arxiv:1605.00600
  24. ↑ Néstor Ortiz, Olivier Sarbach, Thomas Zannias: Observational distinction between black holes and naked singularities: the role of the redshift function. In: Classical and Quantum Gravity, Band 32, 2015, S. 247001, arxiv:1401.4227
  25. ↑ Penrose in: Hawking, Israel: General Relativity, an Einstein centenary survey. Cambridge UP, 1979
  26. ↑ Lehner, Pretorius: Black Strings, Low Viscosity Fluids, and Violation of Cosmic Censorship. In: Phys. Rev. Lett., Band 105, 2010, S. 101102, arxiv:1006.5960
  27. ↑ Crisford, Santos: Violating weak cosmic censorship in AdS4. In: Phys. Rev. Lett., Band 118, 2017, S. 181101, arxiv:1702.05490
  28. ↑ Crisford, Santos, Gary Horowitz: Testing the Weak Gravity – Cosmic Censorship Connection. In: Phys. Rev. D, Band 97, 2018, S. 066005, arxiv:1709.07880
  29. ↑ Nima Arkani-Hamed, Lubos Motl, Alberto Nicolis, Cumrun Vafa: The String Landscape, Black Holes and Gravity as the Weakest Force. In: JHEP, 0706, 2007, S. 060, arxiv:hep-th/0601001
  30. ↑ Natalie Wolchover: Where Gravity Is Weak and Naked Singularities Are Verboten. In: Quanta Magazine, 20. Juli 2017
  31. ↑ Amos Ori, Tsvi Piran: Naked singularities and other features of self-similar general-relativistic gravitational collapse, Physical Review D, Band 42, 1990, S. 1068–1090. Abstract
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