Duffing-Oszillator

Poincaré-Abbildung eines getriebenen Duffing-Oszillators

Der Duffing-Oszillator, benannt nach Georg Duffing, ist ein nichtlinearer Oszillator. Er kann als Erweiterung des harmonischen Oszillators, dessen Potential das lineare hookesche Gesetz zu Grunde liegt, um eine kubische Rückstellkraft betrachtet werden. Sein Verhalten wird durch folgende Differentialgleichung mit den zeitlichen Ableitungen von x beschrieben:

$\ddot{x}+\delta \dot{x}+\alpha x+\beta x^3=\gamma \cos ({\omega }_{0}t)$

$\delta$ ist die Dämpfung, $\gamma ,{\omega }_0$ sind die Amplitude und Frequenz der Anregung, $\alpha ,\beta$ sind systemspezifische Parameter, welche die nichtlineare, rücktreibende Kraft charakterisieren.

Duffing-Oszillator ohne Anregung

Die Zustandsraumdarstellung des homogenen Duffing-Oszillators $\ddot{x}+\delta \dot{x}+\alpha x+\beta x^3=0$ ist

$\left[\begin{array}{c}{\dot{x}}_1\\ {\dot{x}}_2\end{array}\right]=\left[\begin{array}{c}{x}_2\\ -\delta x_2-\alpha x_1-\beta x_1^3\end{array}\right]$

Für den stationären Fall gilt

$\left[\begin{array}{c}0\\ 0\end{array}\right]=\left[\begin{array}{c}{x}_2\\ -\delta x_2-\alpha x_1-\beta x_1^3\end{array}\right]$

und damit

$x_2=0$ und $\alpha x_1+\beta x_1^3=0$.

Die Gleichung liefert für $x_1$ drei stationäre Lösungen

$x_{1_0}=0,x_{1_{1,2}}=\pm \sqrt{-\frac{\alpha }{\beta }}$

Diese sind nur dann reell, wenn $\frac{\alpha }{\beta }<0$ ist. Zur Beurteilung, welche dieser stationären Lösungen stabil sind, wird das Differentialgleichungssystem um diese Punkte linearisiert. Die Jacobi-Matrix des Systems

$\mathbf{\text{J}}=\left[\begin{array}{cc}0& 1\\ -\alpha -3\beta x_1^2& -\delta \end{array}\right]$

hat für $x_{1_0}$ die Eigenwerte

${\lambda }_0=\frac{-\delta \pm \sqrt{{\delta }^2-4\alpha }}{2}$

und für $x_{1_{1,2}}$ die Eigenwerte

${\lambda }_1=\frac{-\delta \pm \sqrt{{\delta }^2+8\alpha }}{2}$.

Die Bedingung $\frac{\alpha }{\beta }<0$ liefert zwei Fälle.

Fall 1: $\alpha >0$ und $\beta <0$

${\lambda }_0$ hat negative Realteile, d. h. dieser Punkt ist stabil.

${\lambda }_1$ hat einen positiven Realteil, d. h. diese Punkte sind instabil.

Fall 2: $\alpha <0$ und $\beta >0$

${\lambda }_0$ hat einen positiven Realteil, d. h. dieser Punkt ist instabil.

${\lambda }_1$ hat negative Realteile, d. h. diese Punkte sind stabil.

Die Differenzialgleichung

$\ddot{x}+\delta \dot{x}-ax+b{x}^3=0$

mit $\delta >0,a>0,b>0$ beschreibt den stabilen Duffing-Oszillator.

Weblinks

Commons: Duffing-Oszillator – Sammlung von Bildern, Videos und Audiodateien

• Duffing-Oszillator bei Scholarpedia